Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого Институт материалов, машиностроения и транспорта Кафедра «теория механизмов и машин» Курсовой проект Дисциплина: теория механизмов и машин Студент гр. 3331504\90002 Соколовский К. В. Преподаватель Семёнов Ю. А. Санкт-Петербург 2021 Оглавление 1. Введение .................................................................................................................................... 3 2. Исходные данные ..................................................................................................................... 4 3. Структурный анализ .................................................................................................................. 6 4. Геометрический анализ .......................................................................................................... 10 5. Исследование функций положения ...................................................................................... 17 6. Сравнение и выбор лучшего прототипа ................................................................................ 26 7. Кинематический анализ механизма...................................................................................... 27 8. Силовой анализ ....................................................................................................................... 41 9. Выбор двигателя ..................................................................................................................... 57 10. Выбор редуктора ................................................................................................................. 59 11. Внешняя виброактивность механизма.............................................................................. 60 12. Динамика машины .............................................................................................................. 66 13. Переходные процессы в машине ...................................................................................... 79 14. Расчет зубчатого механизма .............................................................................................. 83 Вывод ............................................................................................................................................. 101 Список литературы ........................................................................................................................ 102 2 1. Введение Целью курсового проекта является проектирование нефтяного насоса. Нефтяной насос – это машинный агрегат, предназначенный для перекачки вязкой жидкости. Нефтяной насос состоит из двигателя, редуктора и рычажного механизма. 3 2. Исходные данные Исходные данные приведены в таблице 2.1. Таблица 2.1 – Исходные данные Параметр 1. Ход выходного звена (Н), м 2. Коэффициент изменения средней скорости (KV) р.х. 3. Средняя скорость рабочего хода поршня (𝑣ср. ), м/с 4. Максимальное давление (pmax), Мпа Значение 0.18 1.3 1.4 0.6 На рисунке 2.1 представлена нагрузочная диаграмма. Рисунок 2.1 – Нагрузочная диаграмма Схема первого прототипа представлена на рисунке 2.1. Рисунок 2.1 – Первый прототип 4 Длины первого прототипа: 𝑙1 = 0,087 м; 𝑙2 = 0,26 м; 𝑙21 (𝐴𝐶) = 0,43 м; 𝑙3 = 0,167 м; 𝑙4 = 0,28 м; Координаты первого прототипа: 𝑋𝑜2 = 0,236 м; 𝑌𝑜2 = 0,111 м; 𝑌𝐷 = −0,044 м; Схема второго прототипа представлена на рисунке 2.2. Рисунок 2.2. – Второй прототип Длины второго прототипа: 𝑙1 = 0,086 м; 𝑙2 = 0,945 м; 𝑙4 = 0,428 м. Координаты второго прототипа: 𝑋𝐵 = 0,37 м; 𝑌𝐵 = −0,035 м; 𝑌𝐷 = −0,035 м; 5 3. Структурный анализ 3.1 Задача структурного анализа Задачей структурного анализа является определение количества подвижных звеньев (N), количества кинематических пар (P), входящих в его состав, а также нахождение подвижности каждой кинематической пары (s) и степени подвижности механизма (w). В задачу структурного анализа входит также «разделение» механизма на простые структурные группы. 3.2 Структурный анализ первого прототипа Структурный граф первого прототипа представлен на рисунке 3.2.1 Рисунок 3.2.1 – Структурный граф первого прототипа Структурный граф первого прототипа вида «дерево» представлен на рисунке 3.2.2. 6 Рисунок 3.2.2 – Структурный граф первого прототипа вида «дерево» Число входных координат n = 1; Число подвижных звеньев механизма N = 5; Число низших кинематических пар Pн = 7; Число высших кинематических пар Pв = 0. По формуле Чебышева определяем степень подвижности механизма: 𝑊 = 3 ∙ 𝑁 − 2 ∙ 𝑃н − 𝑃в = 3 ∙ 5 − 2 ∙ 7 = 1 . Так как n = W, механизм нормальный. Первый прототип образован следующим образом: к входному кривошипу присоединена группа Ассура ВВВ, к которой присоединена группа Ассура ВВП. Двенадцать положений первого прототипа представлены на рисунке 3.2.3. 7 Рисунок 3.2.3 – Двенадцать положений первого прототипа 3.3 Структурный анализ второго прототипа Структурный граф второго прототипа представлен на рисунке 3.3.1 Рисунок 3.3.1 – Структурный граф первого прототипа Структурный граф вида «дерево» второго прототипа представлен на рисунке 3.2.2. 8 Рисунок 3.3.2 – Структурный граф второго прототипа вида «дерево» Число входных координат n = 1; Число подвижных звеньев механизма N = 5; Число низших кинематических пар Pн = 7; Число высших кинематических пар Pв = 0. По формуле Чебышева определяем степень подвижности механизма: 𝑊 = 3 ∙ 𝑁 − 2 ∙ 𝑃н − 𝑃в = 3 ∙ 5 − 2 ∙ 7 = 1 . Так как n = W, механизм нормальный. Второй прототип образован следующим образом: к входному кривошипу присоединена группа Ассура ВПВ, к которой присоединена группа Ассура ВВП. Двенадцать положений второго прототипа представлены на рисунке 3.3.3. Рисунок 3.3.3 – Двенадцать положений второго прототипа 9 4. Геометрический анализ 4.1 Цель геометрического анализа Целью геометрического анализа является определение функций положения механизма – зависимостей выходных координат, характеризующих положения его звеньев, от заданных входных координат. Также с помощью геометрического анализа находятся особые положения механизмов. 4.2 Геометрический анализ первого прототипа Уравнения геометрического анализа для первого прототипа представлены системами уравнений 1-3. 𝑋 = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) { 𝐴 𝑌𝐴 = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) (1) 𝑋 = 𝑋𝑜2 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 ) { 𝐴 𝑌𝐴 = 𝑌𝑜2 + 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 ) (2) 𝑋 + 𝑙4 ∙ cos(𝜑40 ) = 𝑋𝐴 − 𝑙21 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐷 𝑌𝐷 + 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 ) = 𝑌𝐴 − 𝑙21 ∙ sin(𝜑2 ) (3) Условие замыкания представлено системой уравнений 4. 𝑙 ∙ cos(𝑞) = 𝑋𝑜2 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 ) {1 𝑙1 ∙ sin(𝑞) = 𝑌𝑜2 + 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 ) (4) Перенесем все известные в одну сторону и запишем систему уравнений 4 в следующем виде: 𝑙 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝑜2 = 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 ) {1 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝑜2 = 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 ) Возведем в квадрат и сложим уравнения, после чего найдем угол 𝜑23 : 10 cos(𝜑23 ) = (𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝑜2 )2 + (𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝑜2 )2 − 𝑙32 − 𝑙22 2 ∙ 𝑙3 ∙ 𝑙2 sin(𝜑23 ) = −√1 − cos(𝜑23 )2 𝜑23 = 𝑎𝑡𝑎𝑛2(cos(𝜑23 ) , sin(𝜑23 )) График зависимости угла φ23 от q представлен на рисунке 4.2.1. Рисунок 4.2.1 – График зависимости угла φ23 от q Выразим угол φ2 через φ23 и φ3: 𝜑2 = 𝜑23 + 𝜑30 Используем формулы синуса и косинуса суммы, вынесем общие знаменатели за скобки и перепишем систему уравнений 4 в следующем виде: 𝑙 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝑜2 = cos(𝜑30 ) ∙ (𝑙30 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑23 )) − 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 ) ∙ sin(𝜑23 ) {1 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝑜2 = cos(𝜑30 ) ∙ 𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) + sin(𝜑30 ) ∙ (𝑙30 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑23 )) Находим sin(φ3) и cos(φ3) методом Крамера: 𝑙 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝑜2 −𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) |1 | 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝑜2 𝑙2 ∙ 𝑐𝑜 𝑠(𝜑23 ) + 𝑙3 cos(𝜑30 ) = 𝑙 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑23 ) −𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) |3 | 𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) 𝑙2 ∙ 𝑐𝑜 𝑠(𝜑23 ) + 𝑙3 11 𝑙 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑23 ) 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝑜2 |3 | 𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝑜2 sin(𝜑30 ) = 𝑙 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑23 ) −𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) |3 | 𝑙2 ∙ sin(𝜑23 ) 𝑙2 ∙ 𝑐𝑜𝑠(𝜑23 ) Отсюда вычисляем угол φ3 с помощью встроенной функции MathCAD: 𝜑30 = atan(cos(𝜑30 (𝑞), sin(𝜑30 (𝑞)) График зависимости угла φ30 от q представлен на рисунке 4.2.2. Рисунок 4.2.2 – График зависимости угла φ30 от q График зависимости угла φ2 от q представлен на рисунке 4.2.3. Рисунок 4.2.3 – График зависимости угла φ2 от q 12 Подставляем полученные зависимости в систему уравнений 3 и находим φ40(q) и XD(q): 𝑋 = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑙21 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐶 𝑌𝐶 = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑙21 ∙ sin(𝜑2 ) 𝑠𝑖𝑛(𝜑40 ) = 𝑌𝑐 − 𝑌𝐷 𝑙4 cos(𝜑40 ) = −√1 − sin(𝜑4 )2 𝜑40 = 𝑎𝑡𝑎𝑛2(𝑠𝑖𝑛(𝜑40 ), 𝑐𝑜𝑠(𝜑40 )) 𝑋𝐷 = 𝑋𝐶 − 𝑙40 ∙ cos(𝜑4 ) Графики зависимостей Xd и φ40 от q представлены на рисунке 4.2.4. Рисунок 4.2.4 – Графики зависимостей Xd и φ40 от q 4.3 Геометрический анализ второго прототипа Уравнения геометрического анализа для первого прототипа представлены системами уравнений 1-4. 𝑋 = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) { 𝐴 𝑌𝐴 = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) (1) 𝑋 = 𝑋𝐵 + 𝑢 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐴 𝑌𝐴 = 𝑌𝐵 + 𝑢 ∙ sin(𝜑2 ) (2) 13 { 𝑋𝐶 = 𝑋𝐷 − 𝑙4 ∙ cos(𝜑4 ) 𝑌𝐶 = 𝑌𝐷 − 𝑙4 ∙ sin(𝜑4 ) (3) { 𝑋𝐶 = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 ) 𝑌𝐶 = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 ) (4) Условие замыкания точки A представлено системой уравнений 4. 𝑙 ∙ cos(𝑞) = 𝑋𝐵 + 𝑢 ∙ cos(𝜑2 ) {1 𝑙1 ∙ sin(𝑞) = 𝑌𝐵 + 𝑢 ∙ sin(𝜑2 ) (5) Перенесем все известные в одну сторону и запишем систему уравнений 5 в следующем виде: 𝑙 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝐵 = 𝑢 ∙ cos(𝜑2 ) {1 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝐵 = 𝑢 ∙ sin(𝜑2 ) Возведем в квадрат и сложим уравнения, после чего найдем u: 𝑢 = √(𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝐵 )2 + (𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝐵 )2 График зависимости u от q представлен на рисунке 4.3.1. Рисунок 4.3.1 – График зависимости u от q 14 Подставим u в систему уравнений 5 и найдем φ2: cos(𝜑2 ) = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝐵 𝑢 sin(𝜑2 ) = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝐵 𝑢 Находим φ2 с помощью встроенной функции MathCAD: 𝜑2 = 𝑎𝑛𝑔𝑙𝑒(cos(𝜑2 ) , sin(𝜑2 )) График зависимости φ2 от q представлен на рисунке 4.3.2. Рисунок 4.3.2 – График зависимости φ2 от q Условие замыкания точки C: 𝑋 − 𝑙4 ∙ cos(𝜑4 ) = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐷 𝑌𝐷 − 𝑙4 ∙ sin(𝜑4 ) = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 ) Возводим в квадрат уравнения, суммируем и находим φ4: sin(𝜑4 ) = − 𝑌𝐷 − 𝑙1 ∙ sin(𝑞) + 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 ) 𝑙4 cos(𝜑4 ) = −√1 − sin(𝜑4 )2 Через встроенную функцию MathCAD находим угол: 𝜑4 = 𝑎𝑛𝑔𝑙𝑒(cos(𝜑4 ) , sin(𝜑4 )) График зависимости 𝜑4 от q представлен на рисунке 4.3.3. 15 Рисунок 4.3.3 – График зависимости 𝜑4 от q Находим XD из уравнения 1 условия замыкания точки С: 𝑋𝐷 = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 ) − 𝑙4 ∙ cos(𝜑4 ) График зависимости координаты XD от q представлен на рисунке 4.3.4. Рисунок 4.3.4 – График зависимости координаты XD от q 16 5. Исследование функций положения 5.1 Исследование функций положения первого прототипа Найдем особое положение для группы ВВВ, для этого запишем уравнения 4 в виде функций от φ30 и φ2: { 𝐹1(𝜑30 , 𝜑2 ) = −𝑋𝐴 + 𝑋𝑜2 + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 ) + 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 ) 𝐹2(𝜑30 , 𝜑2 ) = −𝑌𝐴 + 𝑌𝑜2 + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 ) + 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 ) Запишем матрицу Якоби для данной системы: 𝑑 𝑑 𝐹1 𝐹1 𝑑𝜑30 𝑑𝜑2 𝐽= 𝑑 𝑑 𝐹2 𝐹2 𝑑𝜑2 ] [𝑑𝜑30 Найдем Якобиан: |𝐽| = 𝑙3 ∙ 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 − 𝜑2 ) 17 Особое положение – это такое положение, в котором два решения механизма сходятся в одно. В особом положении Якобиан равен нулю. Тогда особое положение группы ВВВ будет выполняться при условии: 𝜑30 − 𝜑2 = 𝜋 ∙ 𝑘, 𝑘 𝜖 𝑍. Найдем особое положение для группы ВВП. Для этого продифференцируем систему 3 по q и решим методом Крамера: 𝐹1(𝜑30 , 𝜑2 ) = 𝑋𝐷 + 𝑙4 ∙ cos(𝜑40 ) − 𝑋𝐶 { 𝐹2(𝜑30 , 𝜑2 ) = 𝑌𝐷 + 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 ) − 𝑋𝐶 𝑑 𝑑 𝐹1 𝐹1 𝑑𝜑30 𝑑𝜑2 𝐽= 𝑑 𝑑 𝐹2 𝐹2 𝑑𝜑2 ] [𝑑𝜑30 |𝐽| = −𝑙4 ∙ 𝑐𝑜𝑠(𝜑40 ) 𝜑40 = 𝜋 + 𝜋 ∙ 𝑘, 𝑘 𝜖 𝑍. 2 Особые положения первого прототипа представлены на рисунке 5.4.1. Рисунок 5.1.1 – Особые положения первого прототипа Далее по графику изменения выходной координаты (рисунок 4.4.2) найдем крайние положения, используя встроенные функции MathCAD. 18 Рисунок 5.1.2 – График изменения выходной координаты Находим первое крайнее положение механизма: 𝑞≔6 𝑞1 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝑞1 ≔ 6,262 При q = 6,262 наступает первое крайнее положение механизма. Находим второе крайнее положение: 𝑞≔2 𝑞2 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝑞2 ≔ 2,71 Рассчитаем значения рабочего и холостого ходов: 𝑞𝑝𝑥 ≔ 𝑞1 − 𝑞1 = 3,552 𝑞𝑥𝑥 ≔ 2 ∙ 𝜋 − 𝑞𝑝𝑥 = 2,731 Рассчитаем коэффициент изменения 𝐾𝑣 ≔ 𝑞𝑝𝑥 = 1,301 𝑞𝑥𝑥 средней скорости Kv (нужный Kv=1,3): Рассчитаем значение хода ползуна H (нужный H=0,18) 19 𝐻 ≔ 𝑋𝑑(𝑞1) − 𝑋𝑑(𝑞2) = 0,181 м. Крайние положения механизма представлены на рисунке 5.1.3. Рисунок 5.1.3 – Крайние положения первого прототипа Далее рассчитаем критерий синтеза K1 первого прототипа с помощью встроенной функции MathCAD. Для этого возьмем производную выходной координаты по входной координате (Xd по q): 𝑑 𝑋𝑑(𝑞)| 𝑑𝑞 𝐾1(𝑞) ≔ | | 𝑙1 График зависимости скорости выходного звена от входной координаты представлен на рисунке 4.4.4. Рисунок 5.1.4 – График зависимости скорости выходного звена от q Далее находим коэффициент K1: 20 𝑞≔1 𝐾1𝑚𝑎𝑥 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝐾1(𝐾1max) = 1,559 Также находим K2vvv и K2vvp: 21 5.2 Исследование функций положения второго прототипа Найдем особое положение для группы ВПВ второго прототипа: 𝐹1(𝑢, 𝜑2 ) = 𝑙1 ∙ cos(𝑞) − 𝑋𝐵 − 𝑢 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐹2(𝑢, 𝜑2 ) = 𝑙1 ∙ sin(𝑞) − 𝑌𝐵 − 𝑢 ∙ sin(𝜑2 ) Тогда, матрица Якоби примет вид: 𝑑 𝑑 𝐹1 𝐹1 𝑑𝑢 𝑑𝜑2 𝐽= 𝑑 𝑑 𝐹2 𝐹2 𝑑𝜑2 ] [𝑑𝑢 |𝐽| = 0 Особых положений у группы ВПВ нет. 22 Найдем особые положения для группы ВВП: 𝐹1(𝜑2 , 𝜑4 ) = 𝑋𝐷 − 𝑙4 ∙ cos(𝜑4 ) − 𝑙1 ∙ cos(𝑞) + 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐹2(𝜑2 , 𝜑4 ) = 𝑌𝐷 − 𝑙4 ∙ 𝑠𝑖𝑛(𝜑4 ) − 𝑙1 ∙ sin(𝑞) + 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 ) 𝑑 𝑑 𝐹1 𝐹1 𝑑𝜑2 𝑑𝜑4 𝐽= 𝑑 𝑑 𝐹2 𝐹2 𝑑𝜑4 ] [𝑑𝜑2 |𝐽| = 0 Особых положений у данного прототипа нет, что является плюсом. Далее по графику изменения выходной координаты (рисунок 4.5.1) найдем крайние положения второго прототипа, используя встроенные функции MathCAD. Рисунок 5.2.1 – График изменения выходной координаты Находим первое крайнее положение механизма: 𝑞≔5 𝑞1 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝑞1 ≔ 6,009 При q = 6,262 наступает первое крайнее положение механизма. Находим второе крайнее положение: 23 𝑞≔2 𝑞2 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝑞2 ≔ 2,455 Рассчитаем значения рабочего и холостого ходов: 𝑞𝑝𝑥 ≔ 𝑞1 − 𝑞1 = 3,554 𝑞𝑥𝑥 ≔ 2 ∙ 𝜋 − 𝑞𝑝𝑥 = 2,729 Рассчитаем коэффициент изменения 𝐾𝑣 ≔ 𝑞𝑝𝑥 = 1,302 𝑞𝑥𝑥 средней скорости Kv (нужный Kv=1,3): Рассчитаем значение хода ползуна H (нужный H=0,18) 𝐻 ≔ 𝑋𝑑(𝑞1) − 𝑋𝑑(𝑞2) = 0,179 м. Крайние положения механизма представлены на рисунке 4.3.3. Рисунок 5.2.3 – Крайние положения механизма График зависимости скорости выходного звена от входной координаты представлен на рисунке 4.5.4. 24 Рисунок 5.2.4 – График зависимости скорости выходного звена от q Далее находим коэффициент K1: 𝑞≔1 𝐾1𝑚𝑎𝑥 ≔ 𝑀𝑎𝑥𝑖𝑚𝑖𝑧𝑒(𝑋𝑑, 𝑞) 𝐾1(𝐾1max) = 1,58 Найдем K2vpv и K2vvp: 25 6. Сравнение и выбор лучшего прототипа Сравнение двух прототипов представлено таблицей 1. Таблица 1 – Сравнение двух прототипов Kv H, м K1 K2 K2 Габариты Выбор 1 групп vvp , мм прототип ы Исходные а 1,3 0,18 <2 <2 <2 - - 1 прототи 1.30 0,18 1,55 K2vvv 1,01 878*240 Да п 1 1 9 1,192 9 2 прототи 1,30 0,17 1,58 K2vpv 1,11 1530*312 Нет п 2 9 1,056 7 данные 26 Исходя из таблицы целесообразнее будет выбрать первый прототип, так как у данного прототипа коэффициенты более подходящие и габариты намного меньше, чем у второго. Далее будем рассматривать только первый прототип. 7. Кинематический анализ механизма 7.1 Цель кинематического анализа Целью кинематического анализа является определение скоростей и ускорений точек механизма, а также угловых скоростей и ускорений его звеньев. 7.2 Кинематический анализ механизма Найдем аналоги скоростей, то есть первые производные координат, для первой системы: 𝑋 = 𝑋𝑜2 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 ) { 𝐴 𝑌𝐴 = 𝑌𝑜2 + 𝑙2 ∙ sin(𝜑30 + 𝜑23 ) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 ) 27 𝑋 ′𝐴 (𝑞) = −𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ 30 (𝑞) − 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ 2 (𝑞) { 𝑌′𝐴 = 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ 30 (𝑞) + 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ 2 (𝑞) 𝑋 ′𝐴 (𝑞) −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | ′ | 𝑌 𝐴 (𝑞) 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) ′ (𝑞) 𝜑 30 = −𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | | 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) −𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) 𝑋 ′𝐴 (𝑞) | | ′ (𝑞) 𝑙 ∙ cos(𝜑 𝑌 (𝑞) ) 3 30 𝐴 𝜑 ′ 2 (𝑞) = −𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | | 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) 𝑙2 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) Далее найдем аналоги ускорений, то есть вторые производные координат, для первой системы: 𝜑′′ 30 (𝑞) = 𝜑′′ 2 (𝑞) = ′ 𝑋 ′ 𝐴 (𝑞) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑′ 30 (𝑞)2 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑2 (𝑞)2 | ′′ 𝑌 𝐴 (𝑞) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑′ 30 (𝑞)2 + 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑2 (𝑞)2 −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | 𝑙2 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) −𝑙3 ∙ sin(𝜑3 (𝑞)) −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | | 𝑙3 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) 𝑙2 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) ′ −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) 𝑋 ′ 𝐴 (𝑞) + 𝑙3 ∙ cos(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑′ 30 (𝑞)2 + 𝑙2 ∙ cos(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑2 (𝑞)2 | | 𝑙2 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) 𝑌 ′′𝐴 (𝑞) + 𝑙3 ∙ sin(𝜑30 (𝑞)) ∙ 𝜑′ 30 (𝑞)2 + 𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) ∙ 𝜑2 (𝑞)2 −𝑙3 ∙ sin(𝜑3 (𝑞)) −𝑙2 ∙ sin(𝜑2 (𝑞)) | | 𝑙3 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) 𝑙2 ∙ cos(𝜑3 (𝑞)) Далее проделываем те же действия для второй системы: 𝑋 + 𝑙4 ∙ cos(𝜑40 ) = 𝑋𝐴 − 𝑙21 ∙ cos(𝜑2 ) { 𝐷 𝑌𝐷 + 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 ) = 𝑌𝐴 − 𝑙21 ∙ sin(𝜑2 ) Находим первые производные: 𝑋 ′ 𝐷 (𝑞) − 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 (𝑞)) ∙ 𝜑′40 (𝑞) = 𝑋′𝐶 { 𝑙4 ∙ cos(𝜑40 (𝑞)) ∙ 𝜑′40 (𝑞) = 𝑌′𝐶 𝜑 ′ 40 (𝑞) = 𝑌′𝐶 (𝑞) 𝑙4 ∙ cos(𝜑 ′ 40 (𝑞)) 𝑋 ′ 𝐷 (𝑞) = 𝑋′𝐶 + 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 (𝑞)) ∙ 𝜑′40 (𝑞) Определим аналоги ускорения: 28 𝑌 ′′ 𝐶 (𝑞) + 𝑙4 ∙ sin(𝜑′ 40 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ ′40 (𝑞)2 𝜑 ′40 (𝑞) = 𝑙4 ∙ cos(𝜑 ′ 40 (𝑞)) ′ 𝑋 ′′ 𝐷 (𝑞) = 𝑋′′𝐶 + 𝑙4 ∙ c𝑜𝑠(𝜑40 (𝑞)) ∙ 𝜑 ′ 40 (𝑞) + 𝑙4 ∙ sin(𝜑40 (𝑞)) ∙ 𝜑′40 (𝑞)2 На рисунке 7.2.1 представлены графики скоростей и ускорений первой системы выходных координат. Рисунок 7.2.1 – Графики скоростей и ускоренйи выходных координат На рисунке 7.2.2 представлены графики скоростей и ускорений выходных координат второй системы. 29 Рисунок 7.2.2 – Графики скоростей и ускорений выходных координат 7.3 Построение планов скоростей и ускорений Найдем угловую скорость кривошипа по формуле 7.3.1. 𝑝𝑥 2 ∙ 𝜋 ∙ 𝐾𝑉 ∙ 𝑣ср 𝜔= 𝐻 ∙ (𝐾𝑉 + 1) (7.3.1) Подставляя численные значения в формулу 7.3.1 найдем угловую скорость: 𝜔= 2 ∙ 𝜋 ∙ 1,3 ∙ 1,4 = 27,5 сек−1 0,18 ∙ (1,3 + 1) На рисунке 7.3.1 представлена схема механизма при q=60̊. 30 Рисунок 7.3.1 – Схема механизма при q=60̊ Ниже представлены два способа нахождения скоростей с помощью MathCAD: 31 План скоростей при q=60 градусов представлен на рисунке 7.3.2. Рисунок 7.3.2 – План скоростей при q=60 градусов Ниже представлены два способа нахождения ускорений. 32 33 На рисунке 7.3.3 представлен план ускорений механизма при q=60 градусов. 34 Рисунок 7.3.3 – План ускорений (q=60 градусов) Далее проделаем всю ту же работу, но для крайнего положения (q=155 градуса). Механизм в крайнем положении представлен на рисунке 7.3.4. 35 Рисунок 7.3.4 – Механизм в крайнем положении (q=155 градусов) Ниже представлены два способа поиска скоростей для крайнего положения механизма: 36 На рисунке 7.3.5 представлен план скоростей для крайнего положения механизма. 37 Рисунок 7.3.5 – План скоростей для крайнего положения механизма Далее находим ускорения для крайнего положения: 38 План ускорений для механизма в крайнем положении представлен на рисунке 7.3.6. Рисунок 7.3.6 – План ускорений механизма в крайнем положении 7.3 Сравнение результатов расчетов Сравнение результатов двух методов расчета при q=60 градусов представлено в таблице 7.3.1. Таблица 7.3.1 – Сравнение результатов двух методов расчета 39 Координаты и углы Аналитически Графически φ2 -209,2 ̊ -209,2 ̊ φ30 -77,7 ̊ -77,7 ̊ φ40 189,284 ̊ 189,284 ̊ Xd 0,619 м 0,619 м Скорости Аналитически Графически ω2 -8,2 c-1 -8,6 c-1 ω3 -19,13 c-1 -18,2 c-1 ω4 4,4 c-1 3,5 c-1 Vd -3,638 м/с -3,5 c-1 Ускорения Аналитически Графически ɛ2 501 c-2 483 c-2 ɛ3 174 c-2 185 c-2 ɛ4 -365 c-2 -350 c-2 Wd 41 м/с2 43 м/с2 40 8. Силовой анализ 8.1 Цель силового анализа Целью силового анализа механизма является: определение действующих на звенья механизма сил при заданном движении механизма; определение реакций в кинематических парах; определение уравновешивающей силы или уравновешивающего момента, приложенных к ведущему звену механизма 8.2 Силовой анализ механизма Ниже представлены исходные данные: 𝜔 = 27,52 рад/с кг 𝜇 = 50 м 𝑔 = 10 м/с2 Находим массы звеньев, умножив погонную массу на длину: Далее находим силы тяжести звеньев: 41 Находим центры масс звеньев, аналоги скоростей и ускорений центров масс: 1 звено: 2 звено: 3 звено: 42 4 звено: Далее находим силы инерции (Н): 43 Определим моменты инерции (кг∙м2): Определим моменты сил инерции (Н∙м): Далее построим график нагрузки в соответствии с нагрузочной диаграммой из задания на рисунке 2.1. 44 На рисунке 8.2.1 представлен график рабочей нагрузки. 45 Рисунок 8.2.1 – График рабочей нагрузки График рабочей нагрузки представлен на рисунке 8.2.2. 46 Рисунок 8.2.2 – График рабочей нагрузки На рисунке 8.2.3 представлен механизм с указанием сил тяжести, сил инерции и моментов сил всех звеньев. Рисунок 8.2.3 – Механизм с указанием сил и моментов 8.3 Составление уравнений кинетостатики Рассмотрим отдельно структурные группы механизма. Для этого отделяем структурную группу и в местах разрыва действия других звеньев заменяем силами реакций опор. На рисунке 8.3.1 представлена группа ВВП. 47 Рисунок 8.3.1 – Группа ВВП Определяем реакции в К.П. для звеньев 4 и 5. Запишем уравнения для плоской системы. ∑ 𝐹𝑥 = 0: Ф24𝑥(𝑞) + Ф4𝑥(𝑞) + 𝑃(𝑞) + Ф5𝑥(𝑞) = 0 ∑ 𝐹𝑦 = 0: 𝑅24𝑦(𝑞) + 𝑅4𝑦(𝑞) + 𝑅05𝑦(𝑞) − 𝐺4 − 𝐺5 = 0 ∑ 𝑀(𝑐) = 0: (Ф5𝑥(𝑞) + 𝑃(𝑞)) ∙ (𝑌𝑐(𝑞) − 𝑌𝑑) + (𝑅05𝑦(𝑞) − 𝐺5) ∙ (𝑋𝑑(𝑞) − 𝑋𝑐(𝑞)) + Ф4𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑐(𝑞) − 𝑌𝑠4(𝑞)) + (Ф4𝑦(𝑞) − 𝐺4) ∙ (𝑋𝑠4(𝑞) − 𝑋𝑐(𝑞)) + 𝑀4ф(𝑞) = 0 Решаем данные уравнения с помощью MathCAD и находим неизвестные реакции опор: Далее проделываем такую же работу для звеньев 2 и 3 (группа ВВВ). Группа ВВВ механизма представлена на рисунке 8.3.2. 48 Рисунок 8.3.2 – Группа ВВВ ∑ 𝐹𝑥 = 0: 𝑅42𝑥(𝑞) + Ф3𝑥(𝑞) + 𝑅12𝑥(𝑞) + Ф2𝑥(𝑞) + 𝑅03𝑥(𝑞) = 0 ∑ 𝐹𝑦 = 0: 𝑅42𝑦(𝑞) + 𝑅03𝑦(𝑞) + 𝑅12𝑦(𝑞) + Ф2𝑦(𝑞) + Ф3𝑦(𝑞) − 𝐺2 − 𝐺3 = 0 ∑ 𝑀(𝑏3) = 0: Ф3𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑏(𝑞) − 𝑌𝑠3(𝑞) + 𝑅03𝑦(𝑞) ∙ (𝑋𝑜2 − 𝑋𝑏(𝑞)) + 𝑅03𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑏(𝑞) − 𝑌𝑜2) + 𝑀3ф(𝑞) + (Ф3𝑦(𝑞) − 𝐺3) ∙ (𝑋𝑠3(𝑞) − 𝑌𝑏(𝑞)) = 0 ∑ 𝑀(𝑏2) = 0: Ф2𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑏(𝑞) − 𝑌𝑠2(𝑞)) + (Ф2𝑦(𝑞) − 𝐺2) ∙ (𝑋𝑠2(𝑞) − 𝑋𝑏(𝑞)) + 𝑀2ф(𝑞) + 𝑅12𝑦(𝑞) ∙ (𝑋𝑎(𝑞) − 𝑋𝑏(𝑞)) + 𝑅12𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑏(𝑞) − 𝑌𝑎(𝑞)) − 𝑅42𝑥(𝑞) ∙ (𝑌𝑐(𝑞) − 𝑌𝑏(𝑞) − 𝑅42𝑦(𝑞) ∙ (𝑋𝑏(𝑞) − 𝑋𝑐(𝑞)) = 0 Далее находим неизвестные реакции опор с помощью MathCAD: 49 50 Далее определяем реакции в кривошипе (рисунок 8.3.3) и найдем движущий момент Q: Рисунок 8.3.3 – Кривошип с указанием реакций Запишем уравнения равновесия для плоской системы (момент берем относительно точки O). В данной системе реакций R21x и R21y равны и противоположно направлены реакциям R12x и R12y соответственно: ∑ 𝐹𝑥 = 0: 𝑅21𝑥(𝑞) + 𝑅01𝑥(𝑞) + Ф1𝑥(𝑞) = 0 ∑ 𝐹𝑦 = 0: 𝑅21𝑦(𝑞) + 𝑅01𝑦(𝑞) + Ф1𝑥(𝑞) − 𝐺1 = 0 ∑ 𝑀(0) = 0: 𝑅21𝑦(𝑞) ∙ 𝑋𝑎(𝑞) − 𝑅21𝑥(𝑞) ∙ 𝑌𝑎(𝑞) + (Ф1𝑦(𝑞) − 𝐺1) ∙ 𝑋𝑠1(𝑞) − Ф1𝑥(𝑞) ∙ 𝑌𝑠1(𝑞) + 𝑄 = 0 Далее решаем систему в MathCAD и находим неизвестные реакции опор и движущий момент Q: 51 8.4 Нахождение движущего момента из общего уравнения динамики Находим работу активных сил для выбранного механизма: 𝑄(𝑞) = −(𝑃(𝑞) ∙ 𝑋𝑑 ′ (𝑞) + Ф5𝑥(𝑞) ∙ 𝑋𝑑 ′ (𝑞) + Ф4𝑥(𝑞) ∙ 𝑋𝑠4′ (𝑞) + Ф4𝑦(𝑞) ∙ 𝑌𝑠4′ (𝑞) − 𝐺4 ∙ 𝑌𝑠4′ (𝑞) + 𝑀4ф(𝑞) ∙ 𝜑4′ (𝑞) + Ф2𝑥(𝑞) ∙ 𝑋𝑠2′ (𝑞) + Ф2𝑦(𝑞) ∙ 𝑌𝑠2′ (𝑞) + 𝑀2ф(𝑞) ∙ 𝜑2′ (𝑞) − 𝐺2 ∙ 𝑌𝑠2′ (𝑞) + Ф3𝑥(𝑞) ∙ 𝑋𝑠3′ (𝑞) + Ф3𝑦(𝑞) ∙ 𝑌𝑠3′ (𝑞) − 𝐺3 ∙ 𝑌𝑠3′ (𝑞) + 𝑀3ф(𝑞) ∙ 𝜑3′ (𝑞) + Ф1𝑥(𝑞) ∙ 𝑋𝑠1′ (𝑞) + Ф1𝑦(𝑞) ∙ 𝑌𝑠1′ (𝑞)) Проверим силовой анализ. Для этого наложим графики зависимости движущего момента Q(q), полученного из общего уравнения динамики и кинетостатическим методом (рисунок 8.4.1). Рисунок 8.4.1 – График зависимости Q от q 52 8.5 Построение планов сил Угол для построения планов сил (q) = π/6. Kp=20 (Н/мм) – масштаб плана сил. Звено 1: ⃗⃗⃗⃗⃗ + ⃗⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅21 + Ф1 𝐺1 + ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅01 = 0 Рассчитаем значения сил для плана (мм): План сил для звена 1 представлен на рисунке 8.5.1. 53 Рисунок 8.5.1 – План сил звена 1 Звенья 2 и 3: ⃗⃗⃗⃗⃗ + ⃗⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗⃗ + ⃗⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅32 + Ф2 𝐺2 + ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅12 + Ф3 𝐺3 + ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅03 = 0 Рассчитываем силы для плана (мм): План сил для звеньев 2 и 3 представлен на рисунке 8.5.2. 54 Рисунок 8.5.2 – План сил для звеньев 2 и 3 Звено 4 и 5: ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗⃗ + ⃗⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗⃗ + ⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅05𝑦 + Ф5 𝐺5 + Ф4 𝐺4 + ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝑅24 = 0 Нахождение сил (мм): 55 На рисунке 8.5.3 представлен план си для звеньев 4 и 5. Рисунок 8.5.3 – Пан сил звеньев 4 и 5 Сравнение результата двух методов расчета при q=π/3 представлено в таблице 8.3.1. Алалитический метод представлен в разделе 8.3 (решаем матрицы и вставляем значения в таблицу). Таблица 8.3.1 – Сравнение результатов двух методов расчета Реакции Аналитически (Н) Графически (Н) R05y 390 390 R24x 1093 1093 R24y 695 695 R12x 1770 1770 R12y -1547 -1547 R03x -639 -639 R03y 3157 3157 R01x 1699 1699 R01y -1628 -1628 56 9. Выбор двигателя Для выбора двигателя будут использованы данные, полученные при силовом расчете. Для выбора двигателя следует найти значение эквивалентной мощности: Далее по каталогу выбираем двигатель, с ближайшей мощностью. Характеристики двигателя: Типоразмер двигателя: 2ПН160М Мощность: Nдн = 7500 Вт; Скорость: nдн = 1500 об/мин; Номинальный ток: Iн = 37 А; Номинальное напряжение: Uн = 220 В; Сопротивление: R = 0,183 Ом; Индуктивность: L = 0,005 Гн; Момент инерции ротора: Jр = 0,083 кг∙м2; Коэффициент перегрузки: γ = 2. Далее находим номинальный и максимальный моменты на двигателе (Н∙м): 57 Следующий шаг – убедиться в правильности выбора двигателя, для этого сравним Qmax и Q: Раз Q > Qmax, значит выбранный двигатель подходит. Далее определим параметры двигателя: 1) Число оборотов на холостом ходу в минуту (об/мин): 2) Электромагнитная постоянная времени (с): 3) Крутизна статической характеристики двигателя (Н∙м∙с): 58 10. Выбор редуктора В курсовом проекте назначен вариант редуктора №17. Исходные данные: 𝑧1 = 20; 𝑧`2 = 28; 𝑙1 = 580 мм; 𝑙2 = 140 мм; 𝑙3 = 120 мм; ɣ1 = 30 ̊; ɣ2 = 50 ̊. Определяем передаточное число редуктора: 𝑖= Далее находим 𝑛𝑛 1500 = = 5,708 𝑛 262,789 зубья всех колес, учитывая, что редуктор двухступенчатый: Найдем уточненные передаточные числа: 59 11. Внешняя виброактивность механизма Находим сумму всех активных сил, которые действуют на корпус цикловой машины: Годограф главного вектора сил инерции представлен на рисунке 11.1. Рисунок 11.1 – Годограф вектора сил инерции Далее раскладываем в ряд Фурье: 60 Разложим силы инерции на 5 гармоник: График 5 гармоник представлен на рисунке 11.2. Рисунок 11.2 – График гармоник Уравновешиваем первую гармонику (красным цветом). Раскладываем Ф1 на 2 круговые гармоники: 61 На рисунке 11.3 представлен график первой гармоники, разложенной на две круговые. Рисунок 11.3 – График первой гармоники, разложенной на две круговые Зависимости коэффициентов векторов круговых гармоник с коэффициентами эллиптической гармоники: 62 Далее ищем модули круговых гармоник: Начальные углы круговых гармоник: Угол наклона большой оси эллипса, соответствующий 1-ой гармонике: Далее определим массы противовесов (кг): 63 Начальные углы установки противовесов (градусы): Усилия, передаваемые на корпус машины, после установки противовесов: На рисунке 11.4 представлен годограф главного вектора сил инерции до и после уравновешивания: 64 Рисунок 11.4 – Годограф главного вектора сил инерции до и после уравновешивания Найдем отношения массы до и массы после уравновешивания: Установка противовесов в данном случае повышает массу механизма в 1,931 раза, при этом годограф главного вектора сил инерции меняется в лучшую сторону незначительно. Установка противовесов в данном случае нецелесообразна. 65 12. Динамика машины 12.1 Цель динамического анализа Задачей динамического исследования машины является определение закона движения входного звена исполнительного механизма q(t) с учетом динамических свойств приводного двигателя, движущего момента Q(t) и динамической нагрузки в приводе Mп(t), а также оценка неравномерности вращения входного звена и проверка перекладки зазоров в приводе, улучшение динамических показателей качества машины. 12.2 Нахождение приведенного момента инерции Машинный агрегат состоит из двигателя, передаточного и исполнительного механизмов. Динамический расчет связан с определением и исследованием стационарного решения системы дифференциальных уравнений: 1 𝐽(𝑞) ∙ 𝑞′′ + 𝐽′(𝑞) ∙ 𝑞′2 = 𝑄 + 𝑄𝑐 (𝑞) , { 2 𝑐𝑚 𝜏 ∙ 𝑄′ + 𝑄 = 𝑄 (𝑞′) где 𝜏 – электромагнитная постоянная двигателя Qст(q’) – приведенная статическая характеристика двигателя, разрешенная относительно момента. Выражение для приведенного момента инерции: 66 Разложим в ряд Фурье с точностью до 5 гармоник: 5 𝐽пр (𝑞) = 𝐽0 + ∑(𝐽𝐼𝑐 𝑐𝑜𝑠(𝑖𝑞) + 𝐽𝑖𝑠 𝑠𝑖𝑛(𝑖𝑞)), 𝑖=1 2𝜋 2 𝐽0 = ∫ 𝐽пр (𝑞)𝑑𝑞 , 𝑖 = 1,2, … ,5, 𝜋 0 2𝜋 2𝜋 0 0 1 1 𝐽𝑖𝑐 = ∫ 𝐽пр (𝑞) ∗ 𝑐𝑜𝑠(𝑖𝑞)𝑑(𝑖𝑞), 𝐽𝑖𝑠 = ∫ 𝐽пр (𝑞) ∗ 𝑠𝑖𝑛(𝑖𝑞)𝑑(𝑖𝑞). 𝜋 𝜋 График переменной части приведенного момента инерции представлен на рисунке 12.2.1. 67 Рисунок 12.2.1 - График переменной части приведенного момента инерции На рисунке 12.2.1 Jpr_1 – не разложен в ряд Фурье, Jpr`_1 – Разложен в ряд Фурье. Далее берем производную от приведенного момента инерции по обобщенной координате: График производной приведенного момента инерции представлен на рисунке 12.2.2. 68 Рисунок 12.2.2 – График производной приведенного момента инерции 12.3 Нахождение приведенного момента сил сопротивления Приведенный момент сил сопротивления: Разложим в ряд Фурье: 5 𝑄`𝑐 (𝑞) = 𝑄𝑐0 + ∑(𝑄𝐼𝑐 𝑐𝑜𝑠(𝑖𝑞) + 𝑄𝑖𝑠 𝑠𝑖𝑛(𝑖𝑞)), 𝑖=1 2𝜋 2 𝑄0 = ∫ 𝑄𝑐 (𝑞)𝑑𝑞 , 𝑖 = 1,2, … ,5, 𝜋 0 2𝜋 2𝜋 0 0 1 1 𝑄𝑖𝑐 = ∫ 𝑄𝑐 (𝑞) ∗ 𝑐𝑜𝑠(𝑖𝑞)𝑑(𝑖𝑞), 𝑄𝑖𝑠 = ∫ 𝑄𝑐 (𝑞) ∗ 𝑠𝑖𝑛(𝑖𝑞)𝑑(𝑖𝑞). 𝜋 𝜋 69 График приведенного момента сил сопротивления представлен на рисунке 12.3.1. Рисунок 12.3.1 – График приведенного момента сил сопротивления Найдем приведенную статическую характеристику двигателя: График приведенной статической характеристики двигателя представлен на рисунке 12.3.2. 70 Рисунок 12.3.2 – График приведенной статической характеристики двигателя 12.4 Решение уравнений движения машины Система дифференциальных уравнений движения содержит 2 неизвестные функции времени q(t) и Q(t). Для отыскания стационарного решения этих уравнений воспользуемся методом последовательных приближений. Запишем уравнения в такой форме, чтобы в правых частях стояли только те слагаемые, которые явно содержат q. Таким образом, получим: 1~ ~ ~ ( q ( k 1) )( q ( k 1) ) 2 Qc ( q ( k 1) ) , J 0 q( k ) Q ( k ) Qc 0 ( q ( k ) ) J np ( q ( k 1) ) q( k 1) J np 2 Q ( k ) Q ( k ) Q cm (q ( k ) ) 0 , где волнистой линией обозначены переменные части соответствующих функций. В нулевом приближении решение системы будет иметь вид: 71 J 0 q( 0) Q ( 0) Qc 0 ( q ( 0) ) 0 , (0) cm (0) (0) τ Q Q Q (q ) 0 . Решение этой системы уравнений будем искать в виде: q ( 0) 0t; q ( 0) 0 const ; q( k ) 0; Q ( 0) Q0 const ; Q ( 0) 0. После подстановки получим: Q ( 0) Qc 0 ( 0 ) 0 , Q ( 0) Q cm ( 0 ) 0 . cm 2 Поскольку Q (0 ) su xx su 0 , а Qc 0 (0 ) Qc 0 const , то определим среднюю угловую скорость входного звена и средний движущий момент: При k=1 получим систему уравнений: J 0 q( 0) Q ( 0) Qc 0 ( q ( 0) ) 0 , (0) cm (0) (0) τ Q Q Q (q ) 0 . Возмущающий момент: L( t ) 1~ ~ ( 0t ) 0 2 Qc ( 0t ) J np 2 Возмущающий момент характеризует внутреннюю виброактивность исполнительного механизма. Разложим возмущающий момент в ряд Фурье: 72 График возмущающего момента представлен на рисунке 12.4.1. Рисунок 12.4.1 – График возмущающего момента Найдем динамическую ошибку по углу: 73 График динамической ошибки по углу представлен на рисунке 12.4.2. Рисунок 12.4.2 – График динамической ошибки по углу Синими точками на рисунке 12.4.2 представлен график при τ=0, красной линией при τ≠0. Далее найдем динамическую ошибку по скорости: График динамической ошибки по скорости представлен на рисунке 12.4.3. 74 Рисунок 12.4.3 – График динамической ошибки по скорости Синими точками на рисунке 12.4.3 представлен график при τ=0, красной линией при τ≠0. Рассчитаем коэффициент неравномерности вращения кривошипа: Коэффициент неравномерности вращения кривошипа не превышает данное в задании, следовательно, в механизме не будет возникать больших нагрузок на корпус. Значит, улучшений производить не требуется. Маховик ставить не нужно. Находим механическую характеристику двигателя: График движущего момента представлен на рисунке 12.5.3. 75 Рисунок 12.5.3 – График движущего момента 12.5 Определение динамических нагрузок в машине Найдем крутящий момент в приводе: График момента в приводе представлен на рисунке 12.5.1. 76 Рисунок 12.5.1 – График момента в приводе при Синими точками на рисунке 12.4.3 представлен график при τ=0, красной линией при τ≠0. Установим тормоз, Qtor=100. График момента в приводе после установки тормоза представлен на рисунке 12.5.2. 77 Рисунок 12.5.2 – График момента в приводе после установки привода Рассчитаем КПД тормоза: Установка тормоза целесообразна, так как КПД равен 62,5%. 78 13. Переходные процессы в машине Изучение переходных процессов начинается с рассмотрения неуправляемого разбега машины. Предположим, что может быть принята динамическая характеристика двигателя. Поскольку разбег является неуправляемым, то u(t)=u0=const. Предположим также, что приведенный момент инерции является постоянным, а приведенный момент сил сопротивления не зависит явно от координаты q; тогда уравнения движения машины с линейными характеристиками запишем в форме: После выражения движущего момента и подстановки его во второе уравнение, получим: Упростим выражение: Разбег описывается частным решением уравнения, соответствующего начальным условиям: 𝑡 = 0; 𝜔 = 0. Далее находим 𝜔: 79 Разбег в этом случае – затухающий колебательный процесс. График изменения угловой скорости в процессе разбега представлен на рисунке 10.1. Рисунок 10.1 – График изменения угловой скорости в процессе разбега Как видно по графику, разбег колебательный, требуется установить маховик. Установим маховик на вал двигателя: 80 где J – момент инерции, p – плотность стали, r – радиус маховика, d – диаметр маховика, h – ширина маховика. Тогда решение будет в виде: График изменения угловой скорости в процессе разбега с маховиком и без маховика представлен на рисунке 10.2. 81 Рисунок 10.2 – График изменения угловой скорости в процессе разбега с маховиком и без Зададим общую функцию изменения угловой скорости в переходном процессе и в установившемся режиме: График данной функции представлен на рисунке 10.3. Рисунок 10.3 – График функции изменения угловой скорости 82 14. Расчет зубчатого механизма 14.1 Исходные данные Исходные данные зубчатого механизма, соответствующие 17 варианту: 𝑧1 = 20; 𝑧`2 = 28; 𝑧2 = 48; 𝑧3 = 67; 𝑙1 = 580 мм; 𝑙2 = 140 мм; 𝑙3 = 120 мм; ɣ1 = 30 ̊; ɣ2 = 50 ̊. Найдем угловые скорости передаточного механизма (рад/с): 14.2 Определение радиусов зубчатых колес промежуточного вала Найдем мощности на валах (Вт): 83 Далее найдем межосевое расстояние: Определив межосевое расстояние а, можно найти расчетный модуль зубьев по формуле: Расчетные модули округлить до ближайшего стандартного значения: 0,1; 0,15; 0,2; 0,3; 0,4; 0,5; 0,6; 0,8; 1,0; 1,25; 1,5; 1,75; 2,0; 2,25; 2,5; 3,0; 3,5; 4,0; 5,0; 6,0; 8,0; 10; 12; 16; 20; 25; 32; 40; 45; 50, 55, 60,65…100(мм); Тогда, m1 = 8,0 мм, m2 = 3,5 мм. Уточнить межосевые расстояния: 84 Определим толщины зубчатых венцов: Определим радиусы делительных окружностей: 14.3 Расчет усилий, действующих на зубья колес промежуточного вала редуктора Определим окружные силы, действующие на промежуточный вал (Н): Определим радиальные силы, действующие на промежуточный вал (Н): 85 Определим нормальные силы, действующие на промежуточный вал (Н): 14.4 Проверка зубьев на изгибную прочность Значения коэффициентов в зависимости от числа зубьев: 𝑦𝐹 (𝑧1 ) = 4.12 𝑦𝐹 (𝑧2 ) = 3.73 𝑦𝐹 (𝑧2′ ) = 3.85 𝑦𝐹 (𝑧3 ) = 3.73 Данные значения были выбрани исходя из таблицы зависимости коэффициентов от числа зубьев. Найдем напряжения: 86 Все вышеприведенные значения должны быть меньше либо равны [𝜎и ]з - допустимого напряжения зубьев на изгиб. Для стали оно равно: [𝜎и ]з = 2 ∗ 108 Н/мм2 Проверка зубьев на изгибную прочность успешно пройдена. Все напряжения меньше допустимого значения. Схема редуктора с указанием действующих сил представлена на рисунке 14.4.1. 87 Рисунок 14.4.1 – Схема редуктора с указанием действующих сил 88 14.5 Определение внешних усилий, действующих на вал Вычислим проекции сил, действующих на зубья колес: Осевые силы: 89 14.5 Определение внутренних усилий, действующих на вал На рисунке 14.5.1 представлена схема вала редуктора с указанием сил Рисунок 14.5.1 – Схема вала редуктора с указанием всех сил 90 В горизонтальной и вертикальной плоскостях из уравнений статики определим опорные реакции. где - расстояния между линиями действия сил по оси . 𝐹1𝑦 ∙ 𝑏 + 𝐹2𝑦 ∙ (𝑎 − 𝑐) + 𝑅𝑏𝑦 ∙ 𝑎 = 0 𝐹1𝑥 ∙ 𝑏 + 𝐹2𝑥 ∙ (𝑎 − 𝑐) + 𝑅𝑏𝑥 ∙ 𝑎 = 0 Находим Rax, Ray, Rbx, Rby. Далее задаем переменную и записываем уравнение для поперечных сил, которое затем интегрируем 3 раза: 91 найдем константы и C: По соответствующим зависимостям в горизонтальной и вертикальной плоскости построим эпюры поперечных сил, изгибающих моментов и деформаций и ,. эпюры: 92 93 94 Определяем суммарный изгибающий момент путем геометрического сложения горизонтальной и вертикальной составляющих момента: и построим соответствующую эпюру: Определяем крутящий момент, возникающий между зубчатыми колесами: 95 Далее построим эпюру крутящего момента, действующего между зубчатыми колесами Для и : каждого определим эквивалентный момент путем геометрического сложения соответствующих изгибающего и крутящего моментов: Построим эпюру : 96 14.6 Определение внутренних усилий, действующих на вал Определим диаметр опасного сечения вала: По формуле диаметр опасного сечения получается равным 39 мм. Где допустимое напряжение вала на изгиб (для стали): Округлим диаметр опасного сечения в большую сторону ближайшего стандартного значения до из ряда нормальных линейных размеров: 2,0; 2,2; 2,5; 2,8; 3,2; 3,6; 4,0; 4,5, 5,0; 5,6; 6,3; 7,0; 8,0; 9,0; 10; 11; 12; 14; 16; 18; 20; 22; 25; 28; 32; 36; 40; 45; 50; 56; 63; 70; 80;….(мм) Получаем диаметр равный 40 мм 97 14.7 Определение упругих деформаций промежуточного вала Определим осевые моменты инерции поперечных сечений вала В горизонтальной или вертикальной плоскостях построим эпюры углов поворота поперечных сечений и прогибов вала 98 99 Проверить выполнение условий жесткости: где допустимый прогиб вала под зубчатым колесом: – модуль зубьев в ; – допустимый угол поворота вала в подшипниках 100 Вывод В курсовом проекте был проделан полный анализ механизма. Была проделана следующая работа: геометрический, кинематический, силовой, динамический анализы, был подобран двигатель и редуктор к цикловой машине. Был выбран наиболее эффективный механизм благодаря сравнению коэффициентов 101 Список литературы 1. Теория механизмов и машин: учебное пособие | М.З.Коловский, А.Н.Евграфов, Г. Н. Петров. | Издательство политехнического университета, 2009. – 247 с. 2. Теория механизмов и машин в примерах и задачах 1 часть | Семенов Ю. А., Семенова Н. С. | Издательство политехнического университета, 2015– 284 c. 3. Теория механизмов и машин в примерах и задачах 2 часть | Семенов Ю. А., Семенова Н. С. | Издательство политехнического университета, 2016– 282 c. 103 104 105 106