16. Рассеяние рентгеновских лучей на свободных электронах. Поляризационный множитель. Доля рентгеновского излучения, рассеиваемая в пространство одним электроном. ОСНОВЫ КИНЕМАТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ РАССЕЯНИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ Рассеяние на бесконечной периодической решетке В кинематической теории учитываются только однократные акты рассеяния Кинематическое рассеяние Рассеяние рентгеновских лучей на свободных электронах E E0 exp i t d 2x m 2 eE dt mx eΕ x eE / m Закон Томпсона – заряженная частица движущаяся с ускорением сама становится источником электромагнитного излучения E 2 e e sin Ee H e x 2 sin E0 2 c R mc R I0 - интенсивность первичного пучка; R - расстояние до точки наблюдения; 2 e mc 2 e - классический радиус электрона; 2 mc 2 2 - сечение рассеяния электрона (множитель Томпсона). Рассмотрим два случая: 1. Вектор электрического поля перпендикулярен 0 плоскости рисунка - 90 (s-поляризация) 2. Вектор электрического поля лежит p в плоскости рисунка - - 2 (p-поляризация) 2 2 e sin 2 I E × E I 0 2 R2 mc 2 * 2 2 e cos 2 2 e 1 I I 0 2 2 I I 0 2 2 mc R mc R 2 I I I 2 2 2 e 2 1 1 cos 2 2 I0 2 2 2 mc R 2 e 2 1 1 cos 2 2 Ie I0 2 2 2 mc R Множитель 1 cos2 2 2 получил название поляризационного множителя. 2 e2 -24 2 2 10 см mc e 5,31 10-17 m e 4, 77 10-10 CGSE C 3 1010 me=9,1083x10-28 г mp=1,65x10-24 г 4 3,14 1,53 10 -8 4 Va p r 3 3 Vexp 10-3 sm3 3 10-3 n 7 1019 -24 Va 14,13 10 Vexp Радиус атома -8 1.5 10 см Облучаемый объем Число атомов в таком объеме Доля рассеянной энергии -3 10 см 3 4 10 19 -5 4 10 Z 10 -5 10 -3 3 14,13 10-24 sm3 2 1 cos 2 -26 I e 7,90 10 I 0 2 2