1. F 1 q1 q 2 закон Кулона, сила взаимодействия двух точечных зарядов q1 и q2 в вакууме; r – 4 0 r 2 расстояние между зарядами; 0 – электрическая постоянная. 2. F 1 q1 q 2 закон кулона для случая, если заряды находятся в среде с диэлектрической 4 0 r 2 проницаемостью . 3. F E q напряженность электрического поля, где F – сила, действующая на точечный положительный заряд q, помещенный в данную точку поля. 4. ФЕ = ЕScos поток вектора напряженности электрического поля через плоскую поверхность, помещенную в однородное электрическое поле, где угол между вектором напряженности Е и нормалью n к поверхности. 5. AЕ E cos dS E n dS поток вектора напряженности электрического поля через произвольную S S поверхность S, помещенную в неоднородном поле; dS – площадь элемента поверхности; En – проекция вектора напряженности на нормаль. 6. Ф E E n dS поток вектора напряженности E через замкнутую поверхность S. S 7. Ф E 1 n q i теорема Остроградского-Гаусса, где 0 i 1 n q i алгебраическая сумма зарядов, i 1 заключенных внутри замкнутой поверхности; n – число зарядов. 8. E q 4 0 r 2 напряженность электрического поля, создаваемого точечным зарядом q на расстоянии r от заряда. 9. E q 4 0 r 2 напряженность электрического поля, создаваемого металлической сферой радиусом R, несущий заряд q, на расстоянии r от центра сферы (при r > R, т.е. вне сферы). 10. E q 4 0 R 2 напряженность электрического поля, создаваемого металлической сферой радиусом R, несущий заряд q, на поверхности сферы. 11. Е = 0 (при r < R) внутри сферы. 12. E E1 E 2 ... E n принцип суперпозиции, согласно результирующего поля, созданного n зарядами. которому E напряженность 13. E E 12 E 22 2 E 1 E 2 cos модуль вектора напряженности результирующего поля в случае двух полей с напряженностями Е1 и Е 2 , где угол между векторами Е1 и Е 2 . 14. Е 2 напряженность поля, создаваемого длинной равномерно заряженной нитью (или 4 0 r цилиндром) на расстоянии r от ее оси, где dq линейная плотность заряда. dl 15. Е напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью, 2 0 где dq поверхностная плотность заряда. dS 16. Е напряженность поля, создаваемого двумя параллельными бесконечными равномерно и 0 разноименно заряженными плоскостями с одинаковой по модулю поверхностной плотностью заряда (поле плоского конденсатора). 17. D 0 E связь электрического смещения D с напряженностью E электрического поля (для изотропных диэлектриков). 18. Р = 0Е – связь поляризованности Р с напряженностью Е среднего макроскопического поля в диэлектрике, где диэлектрическая восприимчивость. 19. = 1 + связь диэлектрической проницаемости с . 20. Ф = DScos поток вектора электрического смещения сквозь плоскую поверхность в случае однородного поля, где угол между вектором электрического смещения D и нормалью n к поверхности. 21. Ф D Dn dS поток вектора электрического смещения через произвольную поверхности в случае неоднородного поля, где Dn – проекция вектора D на направление нормали n к элементу поверхности площадью dS. n 22. Ф D q i теорема Остроградского-Гаусса, где n – число зарядов, заключенных внутри замкнутой i 1 поверхности. 23. Е l dl 0 теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля, где Еl – проекция l вектора E в данной точке контура на направление касательной к контуру в той же точке. A потенциал электрического поля, где А – работа сил поля по перемещению точечного q 24. положительного заряда из данной точки поля в бесконечность. 25. q потенциал электрического поля, создаваемый точечным зарядом q на расстоянии r от 4 0 r заряда. n 26. i потенциал электрического поля, созданного системой n точечных зарядов. i 1 27. W 1 n q i i энергия взаимодействия системы точечных зарядов, где i – потенциал поля, 2 i 1 создаваемого (n – 1) зарядами (за исключением i – го) в точке, где расположен заряд q. 28. E d grad связь напряженности поля с потенциалом. dr 2 29. E 1 связь Е и для однородного поля, где 1 и 2 – потенциалы точек двух d эквипотенциальных поверхностей; d – расстояние между поверхностями вдоль силовой линии. 30. A q( 1 2 ) работа, совершаемая электрическим полем при перемещении точечного заряда q из точки поля, имеющей потенциал 1, в точку, имеющую потенциал 2. 31. A qEl cos, где l – перемещение заряда q; угол между направлениями вектора напряженности поля Е и перемещения l. 32. A q E l dl работа в случае перемещения заряда в неоднородном поле, где Еl – проекция вектора L Е на направление перемещения; dS – перемещение. 33. Р q l электрический момент диполя, где l – плечо диполя. 34. М РЕ sin механический момент диполя, где - угол между направлениями векторов Р. 35. С Е и Δq электроемкость уединенного проводника или конденсатора, где q – заряд, сообщенный Δ проводнику (конденсатору); - изменение потенциала, вызванное этим зарядом. 36. С 4 0 R электроемкость уединенной проводящей сферы радиусом R. 37. C 4 0 R1 R2 электроемкость R2 R1 сферического конденсатора, где R1 и R2 – радиусы цилиндрических сфер. 2 0 l электроемкость цилиндрического конденсатора, где l – длина коаксиальных 38. С ln( R2 / R1 ) цилиндров радиусами R1 и R2. 39. C 0 S электроемкость плоского конденсатора, где S – площадь каждой пластины; d – d расстояние между пластинами; - электрическая проницаемость диэлектрика. 40. 1 1 1 1 ... электроемкость последовательно соединенных n конденсаторов. C C1 C 2 Cn 41. C C 1 C 2 ... C n электроемкость параллельно соединенных n конденсаторов. q2 1 1 q энергия заряженного проводника. 2 2C 2 q2 1 1 43. W CU 2 qU энергия заряженного конденсатора., где U – разность потенциалов на 2 2C 2 42. W C 2 пластинах. 44. 1 0 E 2 1 ED объемная плотность энергии электрического поля. 2 2 dq 45. I сила постоянного тока, где dq – количество электричества, прошедшее через поперечное dt сечение проводника за время dt. 46. j I плотность тока, где S – площадь поперечного сечения проводника. S 47. j en , где е – элементарный заряд; n – концентрация носителей заряда; <> средняя скорость их упорядоченного движения. 48. R l сопротивление однородного проводника, где удельное сопротивление; l – его длина. S 49. 0 (1 t ) зависимость удельного сопротивления от температуры, где 0 удельное сопротивление при 0 С; температурный коэффициент сопротивления. 50. R R1 R2 ... Rn сопротивление n последовательно соединенных проводников. 51. 1 1 1 1 ... сопротивление n параллельно соединенных проводников. R R1 R2 Rn 52. I (1 2 ) 12 U закон Ома для неоднородного участка цепи, где (1 - 2) – разность R R потенциалов на концах участка цепи; 12 – э.д.с. источников тока, входящих в участок; U – напряжение на участке цепи. 53. I (1 2 ) U закон Ома для однородного участка цепи (12 = 0). R R 54. I закон Ома для замкнутой цепи (1 = 2). R 55. А = IUt – работа, совершаемая электростатическим полем и сторонними силами в участке цепи постоянного тока за время t. 56. Р = IU – мощность тока. 57. Q = I2Rt – закон Джоуля-Ленца при I = const. 58. dQ = I2Rdt – закон Джоуля-Ленца для бесконечно малого промежутка времени и изменяющейся силе тока. 59. j E закон Ома в дифференциальной форме, где удельная проводимость проводника ( = 1/). 60. = Е2 закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме, где объемная плотность тепловой мощности. 61. m 1 M It закон Фарадея для электролиза, где F = 96,5 кКл/моль; М – молярная масса ионов F Z данного вещества; Z – валентность ионов. 62. j qn(b b ) E закон Ома в дифференциальной форме для электролитов и газов, где q – заряд иона; n – концентрация ионов; b+ и b- - подвижности положительных и отрицательных ионов. 63. j нас qn 0 d плотность тока насыщения, где n0 – число пар ионов, создаваемых ионизатором в единице объема в единицу времени; d – расстояние между электродами.
