Родичкина С.П.

Использование спектроскопии комбинационного рассеяния света для
определения лазерно-индуцированного разогрева кремниевых нанонитей
Родичкина С.П.
студентка
МГУ имени М.В. Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия
rodichkina-s@yandex.ru
Кремниевые нанонити (КНН), формируемые методом металл- стимулированного
химического травления, могут найти применение в диагностике и терапии рака [1], а
также в термоэлектрических преобразователях энергии [2]. В данной работе методом
спектроскопии комбинационного (рамановского) рассеяния света был изучен нагрев
КНН под действием лазерного излучения и оценен их коэффициент теплопроводности.
КНН были изготовлены методом металл-стимулированного химического травления
подложек слабо легированного бором кристаллического кремния (c-Si) p-типа
проводимости с удельным сопротивлением 1-20 Омсм и кристаллографической
ориентацией поверхности пластин (100). Структура КНН была изучена с помощью
сканирующей электронной микроскопии (СЭМ) и просвечивающей электронной
микроскопии (ПЭМ). Спектры КРС были измерены с использованием HeNe лазера
(длина волны 632.8 нм) и Ar лазера (длина волны 488 нм).
Согласно СЭМ и ПЭМ диаметры КНН в каждом образце лежат в диапазоне от 50
до 200 нм. Длина КНН, которая контролируется временем травления, изменяется от 2
до 63 мкм.
На рис. 1 приведен спектр КРС для КНН при различной интенсивности падающего
излучения. При малых интенсивностях падающего изучения стоксова и антистоксова
компонента однофононных спектров КРС для КНН состоят из одного основного пика,
который смещается в направлении возбуждающей частоты при увеличении
интенсивности лазера. При больших интенсивностях (свыше 100 Вт/см2) наблюдается
также дополнительный пик, который сдвинут в направлении возбуждающей частоты
значительно сильнее, чем основной пик. Из анализа соотношения интенсивностей
стоксовой и антистоксовой компонент для обоих пиков было установлено, что сдвиг
основного пика связан со средним нагревом КНН под действием лазерного излучения.
Появление дополнительного пика в области малых значений волновых чисел связано с
локальным максимальным нагревом КНН, который наблюдается на фоне среднего
нагрева КНН.
Intensity (arb.un.)
200 W/cm2
10
2
10
1
100 W/cm2
20 W/cm2
100
10-1
-560
-520
-480
480
520
560
Raman Shift (cm-1)
Рис. 1. Спектры КРС для КНН длиной 15 мкм при различной интенсивности
лазерного возбуждения (длина волны 488 нм).
Величины среднего и максимального нагрева КНН были определены из
спектральных позиций основного и дополнительного пика КРС соответственно, для их
определения использовался калибровочный график из работы [3], позволяющий
соотнести положение пика КРС и температуру c-Si в широком диапазоне температур.
Было показано, что средний нагрев КНН возрастает с увеличением интенсивности
падающего излучения, коэффициента поглощения света c-Si и длины нанонитей.
Значения среднего и максимального нагрева для КНН длиной 63 мкм при лазерном
возбуждении с длиной волны 632.8 нм и интенсивностью 1 кВт/см2 составляют
150-200 К и 500-800 К. Исходя из зависимости среднего нагрева КНН от их длины было
получено, что коэффициент теплопроводности КНН приближенно равен 3 Вт/ м К, что
в 40 раз меньше коэффициента теплопроводности c-Si.
Сильный нагрев КНН под действием лазерного излучения был объяснен
следующими причинами. Во-первых, в КНН наблюдается усиление взаимодействия
света с веществом по сравнению с c-Si за счет локализации падающего света в массиве
нанонитей, которая происходит в результате сильного рассеяния света на их границах.
Во-вторых, падающий свет хорошо поглощается КНН благодаря высоким значениями
коэффициента поглощения света c-Si для используемых длин волн лазера, энергия
поглощенного света переходит в тепло. В-третьих, КНН обладают низким значением
коэффициента теплопроводности, что препятствует охлаждению КНН.
Автор благодарит Л.А.Осминкину, К.А.Гончара, А.В.Павликова и А.В.Зотеева за
помощь в работе, а также проф. В.Ю.Тимошенко – за поставленную задачу и полезные
обсуждения.
Литература
1. K.A. Gonchar, L.A. Osminkina, R.A. Galkin, M.B. Gongalsky, V.S. Marshov, V.Yu. Timoshenko,
M.N. Kulmas, V.V. Solovyev, A.A. Kudryavtsev, and V.A. Sivakov, Journal of Nanoelectronics
and Optoelectronics, 7, 602–606, (2012).
2. I. Hochbaum, R. Chen, R.D. Delgado, W. Liang, E.C. Garnett, M. Najarian, A. Majumdar, P.
Yang, Nature, 451, 163 (2008).
3. S. Perichon, V. Lysenko, B. Remaki, D. Barbier, B. Champagnon, J. Appl. Phys. 86, 4700 (1999).