Дисциплина: Электротехника, электроника и схемотехника

реклама
Дисциплина:
Электротехника и электроника
Лектор: Валерий Петрович Довгун
доктор технических наук, профессор
АУДИТОРНЫЕ ЗАНЯТИЯ:
Лекции, практические задания,
лабораторные работы
САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА:
1. Расчетно-графическое задание.
2. Подготовка к выполнению и защите
лабораторных работ.
3. Самостоятельное изучение
отдельных разделов курса.
2
Электротехника и электроника
ИТОГОВАЯ АТТЕСТАЦИЯ
Третий семестр: зачет.
Четвертый семестр: экзамен.
3
Электротехника и электроника
Рекомендуемая литература
1. Новожилов, О. П. Электротехника и электроника:
учебник / О. П. Новожилов. – М.: Гардарики, 2008. –
653 с.
2. Довгун, В. П. Электротехника и электроника: учеб.
пособие: в 2-х ч. Ч. 1 / В. П. Довгун. – Красноярск:
ИПЦ КГТУ, 2006. – 270 с.
3. Довгун, В. П. Электротехника и электроника: учеб.
пособие: в 2-х ч. Ч. 2 / В. П. Довгун. – Красноярск:
ИПЦ КГТУ, 2006. – 252 с.
4
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
Ток в проводящей среде – явление упорядоченного
движения электрических зарядов под действием
электрического поля.
Мгновенное значение тока равно скорости изменения
заряда во времени:
q dq
 .
t 0 t
dt
i  lim
Единица измерения тока в
системе СИ – ампер (А).
Андре-Мари Ампер
1775 - 1836
5
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
Напряжение (разность потенциалов) между двумя
точками цепи определяется количеством энергии,
затрачиваемой на перемещение заряда из одной точки в
другую:
w dw
u  lim

t 0 q
dq
Единица измерения напряжения
в системе СИ – вольт (В).
Алессандро Вольта
1745 – 1827
6
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
Положительное направление тока выбирают
произвольно и показывают стрелкой на выводах
элемента или участка цепи.
Для однозначного определения напряжения между
двумя выводами участка цепи одному из выводов
приписывают положительную полярность, которую
отмечают стрелкой, направленной от вывода.
7
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
Энергия, затрачиваемая на перемещение заряда
q
t
0

w   udq   uidt
Мгновенная мощность участка цепи:
dw
p
 ui .
dt
Мощность измеряется в
ваттах (Вт).
Джеймс Уатт
1736 – 1819
8
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
При совпадении знаков
напряжения и тока мощность
положительна. Это соответствует
потреблению энергии участком
цепи.
При несовпадении знаков
напряжения и тока мощность
отрицательна. Это означает, что
участок
цепи
является
источником энергии.
p  ui  0
p  ui  0
9
Электротехника и электроника
Элементы электрических цепей
Под элементами в теории цепей понимают не реальные
устройства, а их идеализированные модели, обладающие
определенными свойствами реальных прототипов.
Такими идеализированными элементами являются
резистивный, индуктивный и емкостный элементы, а
также независимые источники напряжения и тока.
Соединяя между собой идеализированные элементы, мы
получим модель, или схему замещения, приближенно
отображающую процессы в реальном электронном
устройстве.
ДВУХПОЛЮСНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ
ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ
Резистивный элемент – идеализированный
элемент, в котором происходит только необратимое
преобразование электромагнитной энергии в тепло и
другие виды энергии.
Условное графическое обозначение резистивного
элемента:
11
Электротехника и электроника
Резистивный элемент
Вольт-амперные характеристики резистивных элементов.
Лампа накаливания
Полупроводниковый диод
12
Электротехника и электроника
Резистивный элемент
Если ВАХ – прямая, проходящая через начало
координат, резистор называют линейным.
Закон Ома:
u  Ri .
R – сопротивление.
Единица измерения – Ом.
Георг Симон Ом
1789 – 1854
13
Электротехника и электроника
Резистивный элемент
Закон Ома:
i  Gu .
G 1
R
- проводимость.
Единица измерения – Сименс.
Вернер фон Сименс
Мощность, поглощаемая резистором
p  ui  Ri  u
2
2
R
14
Электротехника и электроника
Независимые источники напряжения и тока
Источник напряжения – двухполюсный элемент,
напряжение которого не зависит от тока через него и
изменяется по заданному закону.
ВАХ источника напряжения
I
E
I
E
U
Внутреннее сопротивление идеального источника
напряжения равно нулю.
15
Электротехника и электроника
Независимые источники напряжения и тока
Источник тока – двухполюсный элемент, ток
которого не зависит от напряжения на его зажимах и
изменяется в соответствии с заданным законом.
ВАХ источника тока
I
J
J
U
Внутреннее сопротивление идеального источника
тока бесконечно.
16
Электротехника и электроника
Управляемые источники
Управляемый источник – четырехполюсный
резистивный элемент, состоящий из двух ветвей и двух
пар выводов: входной и выходной.
Управляемые источники обладают следующими
свойствами:
1) выходная величина пропорциональна входной.
2) выходная величина не влияет на входную.
17
Электротехника и электроника
Управляемые источники
Источник напряжения управляемый напряжением
(ИНУН)
I1
U1
KU 1
18
Электротехника и электроника
Управляемые источники
Источник тока управляемый напряжением
(ИТУН)
I1
U1
SU 1
U2
19
Электротехника и электроника
Управляемые источники
Источник тока управляемый током
(ИТУТ)
U1
I1
KI 1 U 2
20
Электротехника и электроника
Управляемые источники
Источник напряжения управляемый током
(ИНУТ)
U1
I1
KU 1 U 2
21
Электротехника и электроника
Выводы
1.
Ток в проводящей среде есть явление упорядоченного
движения электрических зарядов под действием
электрического поля. Мгновенное значение тока равно
скорости изменения заряда во времени. Положительное
направление тока выбирают произвольно и показывают
стрелкой на выводах элемента или участка цепи.
2.
Напряжение (разность потенциалов) между двумя точками
цепи определяется количеством энергии, затрачиваемой на
перемещение заряда из одной точки в другую.
Положительное направление напряжения показывают
стрелкой, направленной от одного зажима элемента к
другому, либо знаками «+», «-»
22
Электротехника и электроника
Выводы
3.
Для обозначения электрических величин используют
прописные и строчные буквы. Прописными буквами
обозначают постоянные напряжения, токи и мощности:
U, I, P. Мгновенные значения переменных величин
обозначают малыми (строчными) буквами: u, i, p.
4. Резистивным называют идеализированный двухполюсный
элемент, для которого связь между напряжением и током
можно представить в виде графика, называемого
вольт-амперной характеристикой (ВАХ). Резистивный
элемент моделирует процесс необратимого преобразования
электромагнитной энергии в тепло и другие виды энергии,
при этом запасание энергии в электромагнитном поле
отсутствует.
23
Электротехника и электроника
Выводы
5.
Источник напряжения – двухполюсный элемент,
напряжение которого не зависит от тока через него и
изменяется по заданному закону. Внутренне сопротивление
идеального источника напряжения равна нулю.
6. Источник тока - двухполюсный элемент, ток которого не
зависит от напряжения на его зажимах и изменяется в
соответствии с заданным законом. Внутренне сопротивление
идеального источника тока бесконечно.
24
Электротехника и электроника
Задача анализа электрических цепей.
Законы Кирхгофа
Основные топологические понятия
Ветвь – участок цепи с двумя выводами.
Узел – точка соединения двух или более
ветвей.
Контур – замкнутый путь, проходящий через
ряд ветвей и узлов.
25
Электротехника и электроника
Законы Кирхгофа
Первый закон Кирхгофа: Алгебраическая
сумма
токов
ветвей,
сходящихся
в
узле
электрической цепи, равна нулю:
n
i
k 1
k
0
Токи, направленные от узла, записывают с
положительным знаком. Токи, направленные к узлу,
записывают со знаком минус.
Число независимых уравнений по первому закону
Кирхгофа
ny 1
26
Электротехника и электроника
Законы Кирхгофа
Второй закон Кирхгофа: В контуре
электрической цепи алгебраическая сумма
напряжений ветвей равна алгебраической сумме ЭДС
источников.
n
n
u  e
k 1
k
k 1
k
Число
независимых
уравнений по второму закону
Кирхгофа,
равно
числу
независимых контуров:
nb  ny  1
Густав Роберт Кирхгоф
1824 - 1887
27
Электротехника и электроника
Пример. Уравнения по законам Кирхгофа
 i1  i2  i3  0
Электротехника и электроника
28
Пример. Уравнения по законам Кирхгофа
R1i1  R2i2  R3i3  R4i4  E1  E3
29
Электротехника и электроника
Принцип наложения (суперпозиции). Метод
наложения
Принцип наложения является фундаментальным
свойством линейных цепей.
Реакция линейной цепи при одновременном
действии нескольких независимых источников равна
сумме реакций, получающихся при действии каждого
источника в отдельности.
Принцип наложения является следствием линейности
уравнений, описывающих цепь.
Принцип наложения справедлив только для линейных
цепей.
30
Электротехника и электроника
Пример, иллюстрирующий принцип
наложения
Рассмотрим две частных схемы, в каждой из
которых действует только один источник


I2  I2  I2
Электротехника и электроника
31
Пример, иллюстрирующий принцип
наложения
Частная схема 1:
I 2' 
J=0
E
R1  R2
Частная схема 2:
E=0
I '' 
2
R1
J
R1  R2
32
Электротехника и электроника
Теорема об эквивалентном двухполюснике:
Линейную цепь с двумя внешними зажимами можно
представить эквивалентной схемой, состоящей из
последовательно соединенных независимого источника
напряжения и резистора
E Г  U ХХ
R Г  R ВХ
U
 ХХ
I КЗ
33
Электротехника и электроника
Метод эквивалентного генератора
Этот метод удобно использовать тогда, когда требуется
рассчитать ток только в одной ветви сложной цепи.
34
Электротехника и электроника
Последовательность расчета методом
эквивалентного генератора
1. Выделяем ветвь, в которой необходимо рассчитать ток,
а остальную часть цепи заменяем эквивалентным
двухполюсником.
2. Определяем параметры
Eг , Rг . эквивалентного
двухполюсника
3. Искомый ток рассчитываем по формуле
Eг
I
.
Rг  Rк
35
Электротехника и электроника
Пример расчета методом ЭГ
Мост Уитстона, используется для измерения
сопротивлений. Для ограничения тока нуль-индикатора
последовательно с ним включен резистор R5 .
Необходимо найти ток в диагональной ветви моста.
R1  15 Ом,
R2  60 Ом,
R3  90 Ом,
R4  60 Ом,
R5  12 Ом,
E  120 B
36
Электротехника и электроника
Пример расчета методом ЭГ
Разомкнем диагональную ветвь, а оставшуюся цепь
представим эквивалентным двухполюсником.
EГ  U ХХ ; RГ  RВХ
37
Электротехника и электроника
Пример расчета методом ЭГ
U ХХ  R1I1  R2 I 2
I2
E
120
I1 

 1.6 A
R1  R4 15  60
I1
E
120
I2 

 0. 8 A
R2  R3 60  90
U ХХ  24 B
38
Электротехника и электроника
Пример расчета методом ЭГ
Входное сопротивление двухполюсника найдем,
исключив из схемы источник напряжения:
R3 R2
R1 R4
Rвх 

 48 Ом .
R1  R4 R3  R2
39
Электротехника и электроника
Пример расчета методом ЭГ
Eг  U xx  24 В
Rг  Rвх  48 Ом
Eг
 24
I5 

  0.4 А .
Rг  R5 48  12
40
Электротехника и электроника
Характеристики эквивалентного
двухполюсника
Рассмотрим
двухполюсник,
образованный
последовательным соединением источника напряжения и
линейного резистора. К внешним зажимам двухполюсника
подключено сопротивление нагрузки Rн .
41
Электротехника и электроника
Характеристики эквивалентного
двухполюсника
E
I
Rг  Rн
Ток в цепи
Напряжение на зажимах двухполюсника
U н  Eг  Rг I
Мощность, отдаваемая двухполюсником в сопротивление
нагрузки
2
E
2
г Rн
Pн  I Rн 
2
Rг  Rн 
42
Электротехника и электроника
Характеристики эквивалентного
двухполюсника
Режим короткого замыкания
Ег
I кз 
Rг
Uн  0
В режиме к. з. Pн=0 .
Режим холостого хода:
напряжение на внешних зажимах двухполюсника равно
напряжению источника:
U хх  Eг ,
а ток I = 0
В режиме хх Pн=0 .
43
Электротехника и электроника
Характеристики эквивалентного
двухполюсника
Двухполюсник отдает в нагрузку максимальную мощность
при
Rн  Rг :
Pн max
2
г
E

4Rг
Этот режим называют режимом согласованной
нагрузки.
44
Электротехника и электроника
Операционные усилители
Операционный усилитель (ОУ) – усилитель,
имеющий большой коэффициент усиления, высокое
входное и малое выходное сопротивления. В настоящее
время операционные усилители выпускают в виде
интегральных микросхем.
Типичные параметры интегрального
ОУ:
,
Rвх   кОм
Rвых   Ом
линейном режиме коэффициент усиления напряжения ОУ
KU = 104–106.
45
Электротехника и электроника
Операционные усилители
Условное обозначение ОУ
Неинвертирующий вход обозначен знаком «+»
Инвертирующий вход обозначен знаком «–».
46
Электротехника и электроника
Операционные усилители
Передаточная характеристика ОУ –
выходного напряжения ОУ от входного
зависимость
U вых  f U d 
График передаточной характеристики
47
Электротехника и электроника
Анализ цепей с ОУ
Правила
анализа
электронных
работающими в линейном режиме.
цепей
с
ОУ,
1. Входные токи ОУ равны нулю: I   0, I   0
2. Напряжение на входе ОУ равно нулю: U d  
(правило виртуального короткого замыкания).
Правило
виртуального
короткого
замыкания
справедливо только в том случае, если ОУ охвачен
отрицательной обратной связью и его выходное
напряжение меньше напряжения насыщения.
48
Электротехника и электроника
Анализ цепей с ОУ
Пример 1. Рассчитать выходное напряжение в схеме,
изображенной на рисунке. ОУ считать идеальным.
49
Электротехника и электроника
Анализ цепей с ОУ
Запишем уравнение по первому закону Кирхгофа для
узла 1:
 I  I   I   
Уравнение по второму закону Кирхгофа для контура,
включающего источник E, резистор R1 и вход ОУ:
R I  U d  E
Для контура, включающего вход ОУ, резистор R2 и выход
схемы, имеем
U d  R2 I 2  U вых  0
50
Электротехника и электроника
Анализ цепей с ОУ
Пример 2. Неинвертирующий усилитель напряжения
Уравнение по первому закону Кирхгофа для узла, к
которому подключен инвертирующий вход:
I  I   I   
Электротехника и электроника
51
Анализ цепей с ОУ
Уравнение по второму закону Кирхгофа для контура,
включающего источник E, резистор R1 и вход ОУ:
U d  R I  E.
Для контура, включающего резисторы R1, R2 и выход
схемы, имеем
 R I  R I   U вых  .
Решая эту систему уравнений и учитывая, что
U d  ,
получаем
U вых
Электротехника и электроника
I  I  
R  R

E.
R
52
ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ
В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ
Индуктивный и емкостный элементы
В индуктивном элементе происходит запасание энергии,
связанное с прохождением тока, потери и запасание
электрической энергии отсутствуют.
Условное
элемента
графическое
обозначение
индуктивного
53
Электротехника и электроника
Индуктивный и емкостный элементы
Условное графическое обозначение индуктивного
элемента
diL
uL  L
dt
54
Электротехника и электроника
Индуктивный и емкостный элементы
Емкостный элемент
В идеальном емкостном элементе происходит
запасание электрической энергии, связанное с
прохождением тока, потери и запасание магнитной
энергии отсутствуют.
duС
dQ
iC 
C
dt
dt
55
Электротехника и электроника
Законы коммутации и начальные условия
Законы коммутации
iL 0    iL 0  
uC 0   uC 0 
В начальный момент после коммутации токи
индуктивных и напряжения емкостных элементов
остаются такими же, какими они были перед
коммутацией, а затем плавно изменяются.
56
Электротехника и электроника
Переходные процессы в
электрических цепях
Значения тока индуктивного и напряжения
емкостного элементов в момент коммутации называют
независимыми начальными условиями.
Именно эти токи и напряжения, а также
независимые источники, определяют режим цепи в
первый момент после коммутации.
57
Электротехника и электроника
Переходные процессы в
электрических цепях
Если в момент коммутации токи всех
индуктивных и напряжения всех емкостных элементов
равны нулю, то соответствующие начальные условия
называют нулевыми
58
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
В RC-цепи в момент t  0 происходит коммутация.
Необходимо определить токи и напряжения цепи при
t 0
59
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
Определим сначала закон изменения напряжения uC t  .
Зная uC t  , мы можем представить емкостный элемент
источником напряжения et   uC t  и рассчитать токи и
напряжения в резистивной цепи.
Чтобы упростить расчет, заменим резистивную подсхему
эквивалентным двухполюсником
60
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
В соответствии со вторым законом Кирхгофа:
RэiС  uС  Eэ
duC
Выполняя подстановку iС  C
и решая
dt
duC
полученное уравнение относительно
, получим
dt
duC
1
1

uC 
Eэ
(1)
dt
RэC
RэC
  RэC
- постоянная времени.
duC
1
1
  uC  E э
dt


Электротехника и электроника
(2)
61
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
uС t   U 0  u уст  e
 t /
 u уст .
(3)
uС 0  U 0
Первое слагаемое в (3) - свободная составляющая
Второе слагаемое в (3) - принужденная
(установившаяся) составляющая
62
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
Случай 1. E э  0
Решение уравнения (2) имеет вид:
uc (t)
1
u С t   u С 0e t / 
uc (0) = 1В
0.8
  10
4
c
0.6
0.4
0.2
t
0
0.0001 0.0002 0.0003 0.0004 0.0005
Электротехника и электроника
63
Переходные процессы в RC-цепях первого
порядка
Случай 2.
Eэ  0
Запишем уравнение (2) в виде:
d
1
uC  Eэ    uC  Eэ 
dt

Решение:
Поскольку
uС t   Eэ  uС 0  Eэ e
t / 
uС    Eэ
uС t   uС 0  uС e
t / 
 uС 
64
Электротехника и электроника
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка
Считаем, что переходный процесс вызван
замыканием или размыканием идеального ключа в
момент t = 0 и нужно определить ток k-й ветви.
1. Анализируем цепь в момент, предшествующий
коммутации (при t = 0-), и определяем напряжение
емкостного элемента UC (0).
2. Заменяем емкостный элемент источником
напряжения E = UC (0) (рис. а). Анализируя полученную
резистивную схему замещения, находим начальные
значения искомых токов и напряжений
ik 0 , uk 0  .
65
Электротехника и электроника
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка
3. Рассчитываем установившиеся значения
искомых токов и напряжений, анализируя цепь в
момент времени t   .
t  0
t
66
Электротехника и электроника
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
4. Определяем входное сопротивление
резистивной цепи со стороны зажимов, к которым
подключен емкостный элемент. Рассчитываем
постоянную времени цепи по формуле   Rвх C .
5. Решение записываем в виде


ik t   ik 0   ik уст e
t 
 iуст
Важно! Все переходные токи и напряжения
имеют одинаковую постоянную времени.
67
Электротехника и электроника
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
Пример. Ключ в цепи на рис. 1 замыкается.
Рассчитать ток после коммутации, если R1 = R2 = R3 =
100 Ом, C = 1 мкФ, E = 60 В.
68
Электротехника и электроника
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
Решение.
1. Определим независимые начальные условия.
Для этого рассчитаем режим в цепи при t = 0-.
Эквивалентная схема для момента t = 0-.
i1 0   0.2 А, uC 0  40 В.
69
Электротехника и электроника
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
Начальное значение тока i1 при t = 0+.
E  uC 0 60  40
i1 0   

 0.2 А.
R1
100
70
Электротехника и электроника
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
Определим установившееся значение искомого тока.
Схема замещения,
соответствующая
Установившемуся
режиму
Установившееся значение тока
i1уст
E
60


 0.3 A
R1  R2 100  100
Электротехника и электроника
71
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
Определим входное сопротивление схемы
относительно зажимов, к которым подключен
емкостный элемент. Исключая источник напряжения,
найдем, что
R1 R2
100 100
Rвх 

 50 Ом
R1  R2 100  100
Постоянная времени цепи
  Rвх C  50 106  0.5 104 c
Закон изменения тока


i1 (t )  i1 (0  )  i1уст e
 t /
 i1уст   0,1е
2104 t
 0,3
72
Электротехника и электроника
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях
первого порядка.
График изменения тока
i1 t 
73
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
В цепи, показанной на рисунке, в момент t = 0
происходит коммутация
Необходимо определить закон изменения тока iL t  .
74
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
Представим резистивный двухполюсник
эквивалентной схемой Нортона
Параметры эквивалентного резистивного двухполюсника
J э  I кз , Gэ  1 Rв х .
Электротехника и электроника
75
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
Уравнение по первому закону Кирхгофа:
 J Gu i  0
э
э
L
L
diL
Учитывая, что u L  L
, запишем уравнение состояния:
dt
di
R
R
 i  J .
dt
L
L
L
э
э
L
э
(1)
76
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
Обозначим 

 L / Rэ , уравнение (1) примет вид
diL
1
1
  iL  J э .
dt


(2)
называют постоянной времени.
Решение уравнения (2) можно представить в следующем
виде:
iL t   I 0  iуст e
t / 
 iуст
Первое слагаемое - свободная составляющая тока
а второе – установившаяся, или принужденная,
составляющая.
(3)
iL (t ) ,
77
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
Порядок расчета переходных процессов в RLцепях первого порядка.
Переходный процесс вызван замыканием или
размыканием идеального ключа в момент t = 0.
1. Анализируем цепь в момент, предшествующий
коммутации (при t = 0-), и определяем ток индуктивного
элемента iL(0).
2. Заменяем индуктивный элемент источником
тока iL(0). Анализируя полученную схему замещения,
определим начальные значения искомых напряжений
или токов uk 0  , ik 0  .
78
Электротехника и электроника
Переходные процессы в RL-цепях первого
порядка
3. Замыкаем накоротко зажимы, к которым
подключен индуктивный элемент. Определяем
установившиеся значения интересующих нас токов и
напряжений iуст , u уст.
4. Определяем входное сопротивление
резистивной цепи со стороны зажимов, к которым
подключен индуктивный элемент. Рассчитываем
постоянную времени цепи по формуле   L / Rэ или
  LGэ .
5. Записываем решение в виде
ik t   ik 0   iуст e
t

 ik уст
79
Электротехника и электроника
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
находят широкое применение в электронике, системах
автоматического управления, при аналого-цифровом
преобразовании и генерации периодических колебаний.
Интегрирующими называют цепи, напряжение на
выходе которых пропорционально интегралу входного
напряжения.
Простейшая
интегрирующая
цепь
Электротехника и электроника
80
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Ток в цепи
du C u1  u2
iC

dt
R
Выходное напряжение
1
u 2 t    i t  dt
C
При выполнении условия u   u за счет
большого значения постоянной времени   RC
1 t
u2 t  
0 u1 t dt
RC
Электротехника и электроника
81
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Инвертирующий интегратор на операционном усилителе
Выходное напряжение
1
u 2 t   
 u1dt
RC
Электротехника и электроника
82
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Пример. Анализ демпфированного интегратора.
Рассчитать напряжение на выходе схемы, показанной на
рис, при включении на входе источника постоянного
напряжения. Операционный усилитель идеальный.
Электротехника и электроника
83
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Решение. Поскольку сначала ключ был разомкнут,
начальные условия в цепи нулевые: uC   
Схема замещения для момента времени t  0 
Электротехника и электроника
84
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Из уравнения по второму закону Кирхгофа для
контура, включающего вход ОУ, емкостный элемент и
выход схемы:
u d  uвых 0    0
Поскольку
u d  0 , то uвых 0   0
Электротехника и электроника
85
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Эквивалентная схема для момента времени t  
Рассматриваемая схема представляет
инвертирующий усилитель, напряжение на выходе которого
uвых
R2
 E
R1
Электротехника и электроника
86
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Входное сопротивление резистивной части цепи
относительно зажимов, к которым подключен емкостный
элемент найдем как отношение напряжения холостого
хода к току короткого замыкания:
Rвх  U хх / I кз .
Электротехника и электроника
87
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
U хх  ER2 / R1 ,
Электротехника и электроника
88
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Ток короткого замыкания I кз  E / R.
Таким образом, Rвх  R
Постоянная времени цепи
  Rвх C  RC.
Итак, напряжение на выходе интегратора
изменяется по закону
R  t  R
uвых t  
Ee 
E
R
R
Электротехника и электроника
89
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
График
uвых t 
для случая, когда
С  0.1 мкФ, R  R   кОм, Е  1 В
Электротехника и электроника
90
Синусоидальные электрические величины
Мгновенное значение синусоидальной функции времени:
i t   I m sin  t   
I m – амплитудное значение.
Аргумент  t
  называют фазой синусоидальной функции.
 – угловая частота:   2 f
91
Электротехника и электроника
Синусоидальные электрические величины
О величине переменного тока судят по его среднему или
действующему значению.
Среднее значение периодической функции времени f t
определяют по формуле:

1T
Fср   f t dt
T0
92
Синусоидальные электрические величины
Среднее значение синусоидальной функции за период равно
нулю. Поэтому используют понятие среднего значения за
половину периода:
Т
2 2
Fср   f t dt
T 0
Среднее значение синусоидального тока за половину периода
Т
2 2
2I m
I ср   I m sin tdt 
 0.637I m
T 0

93
Синусоидальные электрические величины
Действующее значение переменного тока
определяется по формуле:
i t 
1T
2
I
0 it  dt
T
Действующее значение синусоидального тока:
1T
Im
2
I
0 I m sin t  dt 
T
2
94
Электротехника и электроника
Синусоидальные электрические величины
За один период переменного тока в резисторе
сопротивлением R выделяется тепловая энергия, равная
Т
Т
1
2
2
2
0 R i dt  RT 0 i dt  RI T
T
Действующее значение синусоидального тока равно
такому постоянному току, при котором в резисторе за
период выделяется такое же количество тепла, что и при
переменном.
95
Электротехника и электроника
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Пусть ток резистивного элемента изменяется
синусоидально
it   I m sin  t   
В соответствии с законом Ома напряжение
u t   Rit   RI m sin  t   
Напряжение резистивного элемента изменяется
синусоидально, причем начальные фазы напряжения и тока
одинаковы.
Ток и напряжение резистивного элемента
совпадают по фазе.
96
Электротехника и электроника
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность, поглощаемая резистивным
элементом, равна:
UmIm
1  cos 2 t   UI 1  cos 2t 
pt   u t it   U m I m sin  t  
2
2
Мгновенная мощность резистивного элемента –
пульсирующая функция времени.
Электротехника и электроника
97
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Среднее значение мгновенной мощности p t  за
период Т называют активной или средней мощностью:
1T
P   pt dt
T0
Активная мощность резистивного элемента
P  UI  RI
2
98
Электротехника и электроника
Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Если ток индуктивного элемента изменяется синусоидально
i  I m sin  t
то напряжение

di
u  L  LI m cos  t  LI m sin  t  
2
dt

.
Ток индуктивного элемента отстает по фазе от приложенного
 или на четверть периода.
напряжения на угол
99

Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Амплитуда напряжения индуктивного элемента
U m   LI m  xL I m
.
x L  L , имеющую размерность
Величину
сопротивления, называют индуктивным сопротивлением.
Индуктивное сопротивление является линейной функцией
частоты .
Электротехника и электроника
100
Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность индуктивного элемента
UmIm
pt   u t i t   U m I m sin  t cos  t 
sin 2t  UI sin 2
2
Энергия, запасаемая в магнитном поле индуктивного
элемента в первую четверть периода, во вторую четверть
периода. возвращается во внешнюю цепь.
Активная мощность индуктивного элемента равна
нулю: P  0
Электротехника и электроника
101
Емкостный элемент на синусоидальном токе
Если напряжение емкостного элемента –
синусоидальная функция времени u t   U m sin  t
то ток

duC
i t   C
  CU m cos  t   CU m sin  t  
2
dt
Ток емкостного элемента опережает
напряжение u t на угол  или на четверть периода.


102

Емкостный элемент на синусоидальном токе
Амплитуда тока емкостного элемента
I m   CU m  bCU m
Величина bC – емкостная проводимость.
Величина, обратная емкостной проводимости, – емкостное
сопротивление:
1
xC 
C
Емкостное сопротивление обратно
частоте приложенного напряжения.
пропорционально
Электротехника и электроника
103
Емкостный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность емкостного элемента
pt   u t it   U m I m sin t cos  t  UI sin 2t
Энергия,
запасаемая
в электрическом
поле
емкостного элемента в первую четверть периода, во вторую
четверть периода возвращается во внешнюю цепь.
Активная мощность емкостного элемента равна
нулю: P  0
Электротехника и электроника
104
Резонанс и его значение в радиоэлектронике
Резонанс – такой режим цепи синусоидального тока,
содержащей индуктивные и емкостные элементы, при
котором реактивное сопротивление и проводимость равны
нулю.
При резонансе приложенное напряжение и входной
ток совпадают по фазе. Цепи, в которых возникает
явление резонанса, называют резонансными цепями или
колебательными контурами.
Электротехника и электроника
105
Резонанс напряжений
Резонанс напряжений наблюдается в цепях с
последовательным соединением ветвей, содержащих L и C
элементы.
Простейшей цепью, в которой наблюдается
резонанс напряжений, является последовательный
колебательный контур.
Электротехника и электроника
106
Резонанс напряжений
Комплексное сопротивление последовательного
колебательного контура

1 

Z  R  j   L 
C 

Резонанс напряжений наступает, когда реактивное
сопротивление обращается в нуль, т. е.

1 
  0
X    L 
C 

Это происходит при резонансной частоте   
LC
Электротехника и электроника
107
Резонанс напряжений
Частотные характеристики последовательного
колебательного контура
Электротехника и электроника
108
Резонанс напряжений
Поскольку при резонансе напряжений реактивное
сопротивление X = 0, полное сопротивление цепи
принимает минимальное значение
Z  R  X  min
2
2
Вследствие этого ток в цепи достигает максимального
значения. При резонансе ток и напряжение совпадают по
фазе, поэтому коэффициент мощности cos   1
Электротехника и электроника
109
Резонанс напряжений
Сопротивления индуктивного и емкостного элементов
в последовательном колебательном контуре при резонансе
равны:
L
xL  xC   0 L 
C
Эту величину называют характеристическим
ρ
сопротивлением контура и обозначают :
L

C
Электротехника и электроника
110
Резонанс напряжений
При резонансе входное напряжение
последовательного колебательного контура равно
напряжению резистивного элемента. Поэтому
U L  UС 

R
U вх  QU вх
Q R
Электротехника и электроника
111
Резонанс напряжений
Величину Q   R называют добротностью
колебательного контура. Добротность равна отношению
напряжения на индуктивном и емкостном элементах в
режиме резонанса к напряжению, приложенному к контуру.
I
U L UC
Q


RI U вх U вх
Электротехника и электроника
112
Частотные характеристики последовательного
колебательного контура
Электротехника и электроника
113
Резонанс токов
Простейшей цепью, в которой может наблюдаться
резонанс токов, является параллельный колебательный
контур
Комплексная проводимость контура

1 

Y  G  j   C 
L

Электротехника и электроника
114
Резонанс токов
Резонанс токов наступает, когда реактивная
проводимость обращается в нуль:
 1

B  
  C   0
 L

Резонансная частота
1
 0
LC
На резонансной частоте полная проводимость
контура минимальна:
Y 0   G
Электротехника и электроника
115
Резонанс токов
Полное сопротивление параллельного
колебательного контура на частоте резонанса
максимально
Z 0  
1
Y  0 
Электротехника и электроника
116
Резонанс токов
Следовательно, при резонансе токов ток
неразветвленной части цепи имеет наименьшее значение
и равен току резистивного элемента:
I рез  U
R
При резонансе токи емкостного и индуктивного
элементов
I C  0CU  QI
Электротехника и электроника
117
Резонанс токов
Величину
QR
ρ
называют добротностью
параллельного колебательного контура. Как и в случае
последовательного колебательного контура,
характеристическое сопротивление
L

C
Добротность параллельного колебательного
контура тем больше, чем больше сопротивление
резистора R, включенного параллельно индуктивному и
емкостному элементам.
Электротехника и электроника
118
Ряд Фурье в тригонометрической форме
Ряд Фурье в тригонометрической форме
a0 
f (t )    (an cos( n1t )  bn sin( n1t ))
2 n1
 1 (2 / T )
– угловая частота первой гармоники
Электротехника и электроника
119
Ряд Фурье в тригонометрической форме
Коэффициенты an и bn вычисляются по формулам
2 / 2
an   f (t ) cos( n1 t )dt
T  / 2
a / 
2 / 2
bn   f (t ) sin (n1 t )dt
T  / 2
– постоянная составляющая, равная среднему
значению функции f(t) за период:
1 / 2
a0   f (t )dt
T  / 2
Электротехника и электроника
120
Случаи симметрии
Случай 1. Четная функция: f (t )  f (t )
Разложение в ряд Фурье четной функции содержит
только косинусы:

a
f (t ) 


  an cos(nt )
n 
Коэффициенты при синусных составляющих bn  0, n  1, 2, 
Электротехника и электроника
121
Случаи симметрии
Случай 2. Нечетная функция:  f (t )  f (t )
Разложение в ряд Фурье нечетной функции содержит
только синусы:

f (t )   bn sin( n1t )
n 1
Электротехника и электроника
122
Случаи симметрии
Случай 3. Функция f(t) симметрична относительно оси
абсцисс при совмещении двух полупериодов во времени,
т. е.
f (t )   f (t  T / 2).
Четные гармоники, а также составляющая
нулю, т. е.
a / 
равны
an  bn  , n  , , , 
Электротехника и электроника
123
Случаи симметрии
Пример – последовательность прямоугольных импульсов.
Разложение в ряд Фурье такой функции содержит только
нечетные гармоники:
4U 
1
1

f (t ) 
 sin(1 t )  sin( 31 t )  sin( 51 t )  ... 
 
3
5

U – амплитуда прямоугольных импульсов.
Электротехника и электроника
124
Комплексная форма ряда Фурье
Ряд Фурье в тригонометрической форме
a0 
f (t )    (an cos( n1t )  bn sin( n1t ))
2 n1
Воспользуемся равенствами:
cos n1t  
e
jn1t
e
2
 jn1t
; sin n1t  
e
jn1t
e
j2
 jn1t
Электротехника и электроника
125
Комплексная форма ряда Фурье
Ряд Фурье примет вид:
a0 1 
jn t
 jn t
f t     ((an  jbn )e  (an  jbn )e )
2 2 n1
1
Коэффициент
индекса n:
1
an – четная, а bn – нечетная функция
an  a n , bn  bn
Поэтому элемент -jbn можно рассматривать как слагаемое
с отрицательным индексом.
Электротехника и электроника
126
Комплексная форма ряда Фурье
Изменив нижний предел суммирования на   , получим
1 
1   jn t
jn t
f (t )   (an  jbn )e   An e
2 n
2 n
1
1
An  an  jbn – комплексный коэффициент ряда Фурье.
j

В показательной форме: An  A
bn 

An  an  bn , n  arctg 

a

n 
2
2
Электротехника и электроника
127
Комплексный частотный спектр
Совокупность комплексных коэффициентов A n
гармоник называют комплексным частотным спектром
функции f (t )
Амплитуды гармоник An образуют амплитудный спектр.
Начальные фазы n образуют фазовый спектр.
Электротехника и электроника
128
Комплексный частотный спектр
Комплексная амплитуда n-й гармоники
/ 2
2
A n  an  jbn   f (t )cos( n1 t )  j sin( n1 t )  dt
T  / 2
Используя равенства
e jn t  e  jn t
e jn t  e  jn t
cos n1t  
; sin n1t  
2
j2
1
1
1
1
получим, что комплексный коэффициент ряда Фурье
/2
2
A n   f (t )e  jn t dt
T  / 2
1
Электротехника и электроника
129
Электрические свойства полупроводников
Полупроводниками называют вещества, удельная
проводимость которых имеет промежуточное значение
между удельными проводимостями металлов и
диэлектриков.
В отличие от металлов в полупроводниках носители
заряда возникают при повышении температуры или
поглощении энергии от другого источника.
Кроме того, в полупроводниках электропроводность
осуществляется двумя различными видами движения
электронов. Проводимость полупроводников можно
менять в широких пределах, добавляя ничтожно малые
количества примесей.
130
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Структура кристалла кремния
Атомы кремния способны объединять свои
валентные электроны с другими атомами кремния с
помощью ковалентных связей.
131
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
При освобождении электрона в кристаллической
решетке появляется незаполненная межатомная связь.
Такие «пустые» места с отсутствующими электронами
получили название дырок.
Возникновение дырок в кристалле полупроводника
создает дополнительную возможность для переноса
заряда. Дырка может быть заполнена электроном,
перешедшим под действием тепловых колебаний от
соседнего атома.
Последовательное заполнение свободной связи
электронами эквивалентно движению дырки в
направлении, противоположном движению электронов, что
равносильно перемещению положительного заряда.
132
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Таким образом, в полупроводнике имеются два типа
носителей заряда – электроны и дырки, а общая
проводимость полупроводника является суммой
электронной проводимости (n-типа) и дырочной
проводимости (р-типа).
Для увеличения проводимости чистых
полупроводниковых материалов применяют легирование –
добавление небольших количеств посторонних элементов,
называемых примесями.
Используются два типа примесей. Примеси первого
типа – пятивалентные – состоят из атомов с пятью
валентными электронами. Примеси второго типа –
трехвалентные – состоят из атомов с тремя валентными
электронами.
133
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Структура кристалла кремния, легированного
пятивалентным материалом (фосфором)
134
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Атом фосфора называют донором, поскольку он
отдает свой лишний электрон.
Электроны в таком полупроводнике являются
основными носителями, а дырки – неосновными
носителями. Основные носители имеют отрицательный
заряд, поэтому такой материал называется
полупроводником n-типа.
В качестве донорных примесей для германия и
кремния используют фосфор, мышьяк, сурьму.
135
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Когда полупроводниковый материал легирован
трехвалентными атомами, например атомами индия (In), то эти атомы
разместят свои три валентных электрона среди трех соседних атомов.
Это создаст в ковалентной связи дырку.
Структура кристалла кремния, легированного трехвалентным
материалом
136
Электротехника и электроника
Электрические свойства полупроводников
Так как дырки легко принимают электроны, то
атомы, которые вносят в полупроводник дополнительные
дырки, называются акцепторами.
Дырки являются основными носителями, а
электроны – неосновными. Поскольку основные носители
имеют положительный заряд, материал называется
полупроводником р-типа.
В качестве акцепторных примесей в германии и
кремнии используют бор, алюминий, галлий, индий.
137
Электротехника и электроника
Вольт-амперная характеристика р–n-перехода
Контакт двух полупроводников с различными типами
проводимости называется р–n-переходом. Сопротивление
р–n-перехода зависит от направления тока через него.
Поскольку концентрация электронов в n-области
значительно больше их концентрации в p-области,
происходит диффузия электронов из n-области в pобласть. В n-области остаются неподвижные
положительно заряженные ионы доноров.
Одновременно происходит диффузия дырок из pобласти в n-область. За счет этого приграничная р-область
приобретает отрицательный заряд, обусловленный
отрицательно заряженными ионами акцепторов.
138
Электротехника и электроника
Вольт-амперная характеристика р–n-перехода
Прилегающие к р–n-переходу области образуют слой
объемного заряда, обедненный основными носителями. В
слое объемного заряда возникает контактное
электрическое поле Ek, препятствующее дальнейшему
переходу электронов и дырок из одной области в другую.
139
Электротехника и электроника
Скачать