n1-75.5.1.1. 1+2 этап. профессионально ориентированного практического занятия по

1
n1-75.5.1.1. 1+2 этап. Разработка НОМ для проведения
профессионально ориентированного практического занятия по
физике (раздел «Электричество») для учащихся специализированных
классов средних школ, гимназий и лицеев.
РЕФЕРАТ
В соответствии с рабочей программой теоретических занятий по
физике (раздел «Электричество»), профессионально ориентированной на
подготовку будущих специалистов авиакомпаний и авиапредприятий,
разработаны НОМ для проведения практического занятия. Определен
перечень решаемых на занятиях задач.
Страниц 18, рис. 5, литература 16 наименований.
Ключевые слова: электрический заряд, электрическое поле,
напряженность, потенциал, напряжение, электрический ток, проводимость,
сопротивление.
2
ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ........................................................................................................ 5
1. План проведения профессионально ориентированного практического
занятия по физике (раздел «Электричество») для учащихся
специализированных классов средних школ, гимназий, лицеев................. 6
Список литературы .......................................................................................... 17
3
ВВЕДЕНИЕ
В работах, проведённой в МГТУ ГА по договору по договору №
СР-СО - 75/2009 от 06.11.2009, а также договору № 75 от 02.11.2010 уже
была начата работа по созданию планов проведения профессионально
ориентированного практического занятия по физике (разделы «Механика»,
«Молекулярная физика и термодинамика») для их реализации в школах,
профессионально ориентированных на гражданскую авиацию.
В рамках данного договора продолжается такая работа, но уже в
разделе «Электричество»
В данном разделе представлена разработка плана проведения
профессионально ориентированного практического занятия в соответствии
с
рабочей
программой
по
физике
(раздел
«Электричество»),
профессионально ориентированной на подготовку специалистов в области
эксплуатации
авиационной
техники.
Здесь
по-прежнему
предусматривается сопряжение школьной программы по физике и
вузовской программы по физике для технических специальностей.
Ниже
приведен
план
практических
занятий
по
разделу
«Электричество», а также другие методические материалы для их
проведения в специализированных классах средних учебных заведений,
ориентированных на получение в будущем высшего профессионального
образования в области эксплуатации авиационного транспорта, которое
получают, например, в Московском государственном техническом
университете гражданской авиации (МГТУ ГА).
4
1. План проведения профессионально ориентированного
практического занятия по физике (раздел «Электричество») для
учащихся специализированных классов средних школ, гимназий,
лицеев
Практические занятия по разделу разбиты на темы. Объём каждой
темы по времени должен быть определён учебным планом данного
учебного заведения, а также непосредственно учителем, ведущем занятия.
Для решения задач в классе учитель использует любой и рекомендуемых
Минобрнауки задачником по физике для профильного обучения. Для
индивидуализации домашнего задания ниже мы предлагаем в качестве
примера некоторый набор однотипных задач разного содержания.
Для удобства в начале каждой темы приведены основные её формулы,
которые даются, как правило, без подробных пояснений. Каждая тема
содержит
также
примеры
решения
типовых
задач
с
достаточно
подробными пояснениями.
Раздел «Электричество» идёт третьим после разделов «Механика» и
«Молекулярная физика и термодинамика», поэтому номера всех его тем
начинаются с цифры 3. Соответственно, номера задач для решения в
классе и для домашнего задания начинаются с двух цифр: первая – номер
раздела (3), вторая – номер темы.
5
ПЛАН ПРАКТИЧЕСКИХ ЗАНЯТИЙ ПО РАЗДЕЛУ №3:
««ЭЛЕКТРИЧЕСТВО»»
Тема 3.1. Электрическое поле. напряженность. Потенциал.
Энергия системы электрических зарядов
Основные формулы
Напряженность электрического поля:


F
E
,
q пр
где F – сила, действующая на пробный точечный положительный
заряд qпр, помещенный в данную точку поля.
Сила, действующая на точечный заряд
q, помещенный в
электрическое поле напряженностью Е:


F  qE .
Напряженность электрического поля, создаваемого точечным зарядом
Q на расстоянии r от заряда:
Q
Ek 2 ,
r
9
где константа k = 9·10 м/Ф.
Принцип суперпозиции (наложения) электрических полей, согласно
которому напряженность результирующего поля, созданного двумя (и
более) точечными зарядами, равна векторной (геометрической) сумме
напряженностей складываемых полей:
  

E  E1  E2  ...  En .
Потенциал электрического поля есть величина, равная отношению
потенциальной энергии П пробного точечного положительного заряда
qпр, помещенного в данную точку поля, к величине этого заряда:
П

,
qпр
или потенциал электрического поля есть величина, равная отношению
работы сил поля по перемещению точечного положительного заряда q из
данной точки поля в бесконечность к величине этого заряда:
А
 .
q
При этом потенциал электрического поля в бесконечности принят
равным нулю.
6
Потенциал электрического поля, создаваемый точечным зарядом Q
на расстоянии r от заряда:
Q
.
r
Потенциал электрического поля, созданного системой п точечных
зарядов в данной точке, в соответствии с принципом суперпозиции
электрических полей равен алгебраической сумме потенциалов 1, 2, ... ,
N, создаваемых отдельными точечными зарядами Q1, Q2, ..., QN:
k
N
  i .
i 1
Энергия взаимодействия двух точечных зарядов, находящихся на
расстоянии r друг от друга:
QQ
W k 1 2 .
r
Энергия W взаимодействия системы точечных зарядов Q1, Q2, ..., QN
определяется работой, которую эта система зарядов может совершить при
удалении зарядов относительно друг друга в бесконечность, и выражается
формулой:
1 N
W   Qi i ,
2 i 1
где i – потенциал поля в точке, где расположен заряд Qi , которое
создаётся всеми остальными N–1 зарядами.
Примеры решения задач
Пример 1а. Электрическое
E1
поле создано двумя точечными
А
зарядами: Q1=30 нКл и Q2= –
α
E
r1
10 нКл. Расстояние
d
между
π-α
зарядами равно 20 см. Определить
r2
E2
d
напряженность
и
потенциал
–
+
Q2
Q1
электрического поля в точке А,
находящейся
на
расстоянии
r1=15 см от первого и на расстоянии
Рис. 1.1
r2=10 см от второго зарядов.
Решение. Согласно принципу
суперпозиции электрических полей, каждый заряд создает поле
независимо от присутствия в пространстве других зарядов. Поэтому
напряженность электрического поля в искомой точке может быть найдена
7
как векторная сумма напряженностей и полей, создаваемых каждым
зарядом в отдельности:
 

E  E1  E 2 .
Напряженности электрического поля, создаваемого в вакууме
первым и вторым зарядами, соответственно равны:
E1  k
Q1
;
r12
E2  k
Q2
.
r22
(1)
Направление векторов напряженностей показано на рис.8.1.
Модуль вектора Е найдем по теореме косинусов:
E  E12  E 22  2 E1 cos  ,
(2)
где угол  может быть найден из треугольника со сторонами r1, r2 и
d:
d 2  r12  r22
cos  
.
2r1 r2
В данном случае во избежание громоздких записей вычислим
отдельно значение cos. По этой формуле найдем: cos =0,25.
Подставляя выражения E1 и E2 , вычисленные по формулам (1), в
равенство (2) и вынося общий множитель 1/(40) за знак корня, получим:
Q1 Q2
Q12 Q22
Ek
 4  2 2 2 cos  .
4
r1
r2
r1 r2
Подставив значения величин k, Q1, Q2, r1, r2 и  в последнюю
формулу и произведя вычисления, найдем:
(30  10 9 ) 2 (10  10 9 ) 2 30  10 9  10 9
E  9  10


cos  В/м =1,67·104 В/
0,15 4
0,14
0,15 2  0,12
м.
Потенциал определяем, также исходя из принципа суперпозиции:
  1   2 ,
где φ1 и φ2 – потенциалы, создаваемые в точке А каждым из зарядов
Q1 и Q2, т. е.
9
Q
Q 
  k  1  2  .
r2 
 r1
Произведём вычисления:
 30 10 9 10 10 9 
 В  2700 В  2,7 кВ .
  9 109 

0
,
15
0
,
1


8
Пример 1б. Определить энергию системы из трёх точечных зарядов
Q1=4 нКл, Q2=5 нКл и Q3=-3 нКл, расположенных по трём вершинам
квадрата (рис.1.2), если его сторона а = 10 см.
Решение. Можно воспользоваться приведённой выше формулой для
энергии системы зарядов:
1 n
W   Qi i .
r12
2 i 1
Q1
Q2
Но поскольку зарядов всего три, то в этом случае
r13
проще рассмотреть энергию системы как сумму
r23
a
энергий взаимодействия трёх пар зарядов:
QQ QQ Q Q 
Q3
W  k  1 2  1 3  2 3  ,
r13
r23 
 r12
Рис.1.2
где расстояния между зарядами (рис. 1.2) равны,
соответственно:
r12= r23= a, r13= a√2.
Тогда можно записать:

k
2
W   Q1Q2  Q2 Q3 
Q1Q3  .
a
2

Вычислим искомую энергию, учитывая знаки зарядов:

9 10 9 
2
9
9
 4 10 9  5 10 9  5 10 9  3 10 9 

W
4

10

3

10

0,1 
2

=3,49·10-8 Дж = 34,9 нДж
Задачи
1.1-1.10. Определить напряженность и потенциал
электрического поля в центре 0 квадрата (рис. 1.3), в
вершинах которого находятся заряды Q1, Q2, Q3 и Q4, а
также энергию данной системы зарядов. Сторона
квадрата а = 5 см, величины зарядов указаны в таблице
1.1 в соответствии с номером задачи.
Q1
a
Q2
0
Q3
Q4
Рис.1.3
Таблица 1.1
№
задачи
1.1
1.2
Q1
2
3
Знак и величина заряда, нКл
Q2
Q3
3
1
2
-1
Q4
-4
5
9
1.3
1.4
1.5
1.6
1.7
1.8
1.9
1.10
4
-1
4
3
-2
5
-3
-4
-3
4
2
-2
-4
-2
1
3
2
3
-3
-5
3
1
4
-2
1
2
-5
1
5
-4
-2
5
Тема 3.2. Заряженные частицы в электрическом поле
Основные формулы
Сила, действующая на точечный заряд
электрическое поле:
q, помещенный в


F  qE .
Работа, совершаемая электрическим полем при перемещении
точечного заряда q из одной точки поля, имеющей потенциал 1, в другую,
имеющую потенциал 2:
A = Q(1–2) = qU,
где U – напряжение между этими точками.
Связь напряженности и напряжения между двумя точками
однородного электрического поля, лежащими на прямой, совпадающей с
силовой линией поля:
U
E .
d
Здесь d – расстояние между этими точками.
Примеры решения задач
Пример 2а. Электрон со скоростью
v=1,83106 м/с влетел в
однородное электрическое поле в направлении, противоположном вектору
напряженности поля. Какую разность потенциалов U должен пройти
электрон, чтобы при столкновении с атомом водорода смог ионизировать
его? Энергия ионизации водорода Ei=13,6 эВ.
Решение. Электрон должен пройти такую разность потенциалов U,
чтобы его кинетическая энергия T при соударении с атомом водорода
была равна энергии ионизации водорода
Ei. Работа, совершаемая
10
электрическим полем над
кинетической энергией:
электроном,
идёт
на
приращение
его
eU = T – T0,
где Т0 – кинетическая энергия электрона до его вхождения в поле.
Таким образом:
T = eU+T0 = Ei .
Выразив начальную кинетическую энергию через начальную
скорость, получим:
mv 2
eU 
 Ei ,
2
откуда определим искомую разность потенциалов (или напряжение):
2 E i  mv 2
U
.
2e
При вычислении учтём, что внесистемная единица энергии электронвольт (эВ) – это энергия, которую приобретает частица, имеющая заряд,
равный заряду электрона, прошедшая разность потенциалов 1 В. Т.е. 1 эВ
= 1,6·10-19 Дж.
В результате получаем: U=4,15 В.
Пример 2б. Электрон без начальной скорости прошел разность
потенциалов U0=10 кВ и влетел в пространство между пластинами
плоского конденсатора, заряженного до разности потенциалов U=100 В, по
линии АВ, параллельной пластинам (рис. 9.1). Расстояние d между пластинами равно 2 см. Длина l1 пластин конденсатора в направлении полета
электрона, равна 20 cм. Определить расстояние ВС на экране Р, отстоящем от конденсатора на l2=1 м.
Решение.
Пройдя
ускоряющую
разность
l1
l2
потенциалов
U0,
электрон
– – – – – –
приобретает
кинетическую A
B
энергию
h1
v0
vx
F
vy
mv02
h2
 eU 0 ,
v
+ + + + + +
R
C
2
откуда можно определить
P
скорость, с которой он влетает в
конденсатор:
Рис. 2.1
2eU 0
v0 
.
(1)
m
При вхождении электрона в электрическое поле конденсатора на него
начинает действовать сила
11
F=eE,
где е – заряд электрона, Е – напряженность электрического поля. Эта
сила вызывает направленное вдоль неё (т.е. вниз, см. рис. 9.1) ускорение а,
равное:
F eE
a 
.
(2)
m m
Скорость электрона внутри конденсатора определяется этим
ускорением:
  
v  v 0  at .
В проекциях на горизонтальную и вертикальную оси это уравнение
примет вид:
eE
v x  v0 , v y  at 
t1 .
m
Следовательно, вдоль линии АВ скорость электрона в конденсаторе
неизменна и равна начальной, а вдоль вертикальной оси к моменту выхода
из конденсатора появляется
составляющая, определяемая временем
прохождения электрона вдоль обкладки конденсатора длиной l1:
l
t1  1 ,
(3)
v0
eEl1
.
(4)
mv0
После выхода из конденсатора электрон будет двигаться равномерно
со скоростью v, которую он имел в момент вылета из конденсатора.
Из рис. 2.1 видно, что искомое расстояние BC=h1+h2, где h1 - расстояние, на которое сместится электрон в вертикальном направлении во
время равноускоренного движения в конденсаторе; h2 – расстояние,
пройденное электроном по вертикали после выхода из конденсатора с
постоянной скоростью vy , определяемой соотношением (4).
Выразим отдельно h1 и h2. Пользуясь формулой длины пути при
равноускоренном движении, найдем:
at12
h1 
,
2
откуда, используя выражения (2) и (3), получим:
т.е.
vy 
eEl12
h1 
.
(5)
2mv02
Длину отрезка h2 можно найти из подобия векторного треугольника
скоростей и треугольника с катетами l2 и h2:
12
h2 v y

,
l2 v x
откуда с учетом равенства (4) и того, что vx=v0, определим:
eEl1l 2
h2 
.
mv02
Из выражений (5) и (6) найдём искомое расстояние:
BC  h1  h2 
eE
l1 (l1  2l 2 ) .
2mv02
(6)
(7)
Осталось записать выражение для напряженности однородного
электрического поля в конденсаторе:
U
E ,
d
где U – напряжение на конденсаторе, d – расстояние между его
обкладками, а также использовать выражение (1) для скорости электрона
на входе в конденсатор.
Т.е. окончательно:
BC  h1  h2 
U l1 (l1  2l 2 )
.
4U 0
d
Подставив значения величин U, U0, d, l1 и l2
выражение и произведя вычисления, получим: BC = 5,5 cм.
в последнее
Задачи
2.1. Разность потенциалов U между катодом и анодом электронной
лампы равна 90 В, расстояние r = 1 мм. С каким ускорением а движется
электрон от катода к аноду? Какова скорость ν электрона в момент удара
об анод? За какое время t электрон пролетает расстояние от катода до
анода? Поле считать однородным.
2.2. Протон, начальная скорость ν которого равна 100 км/с, влетел в
однородное электрическое поле (Е=300 В/см) так, что вектор скорости
совпал с направлением линий напряженности. Какой путь l должен
пройти протон в направлении линий поля, чтобы его скорость удвоилась?
2.3. Электрон, летевший горизонтально со скоростью ν=l,6 Мм/с,
влетел в однородное электрическое поле с напряженностью Е=90 В/см,
направленное вертикально вверх. Какова будет по модулю и направлению
скорость v электрона через 1 нс?
2.4. Вдоль силовой линии однородного электрического поля движется
протон. В точке поля с потенциалом
φ1 протон имел скорость
ν1=0,1 Мм/с. Определить потенциал φ2 точки поля, в которой скорость
13
протона возрастает в п=2 раза. Отношение заряда протона к его массе
е/m=96 МКл/кг .
2.5. В однородное электрическое поле напряженностью Е =1 кB/M
влетает вдоль силовой линии электрон со скоростью
ν0= l Mм/c.
определить расстояние l, пройденное электроном до точки, в которой его
скорость νl будет равна половине начальной.
2.6. Электрон движется вдоль силовой линии однородного электрического поля. В некоторой точке поля с потенциалом φ1=100 В электрон
имел скорость ν1=6 Mм/c. Определить потенциал φ2 точки поля, в которой
скорость v2 электрона будет равна 0,5ν1.
2.7. Электрон с начальной скоростью ν0=З Мм/с влетел в однородное
электрическое поле напряженностью Е=150 B/м. Вектор начальной
скорости перпендикулярен линиям напряженности электрического поля.
Найти: 1) силу F, действующую на электрон; 2) ускорение а, приобретаемое электроном; 2) скорость ν электрона через время t=0,1 мкс.
2.8. Электрон влетел в пространство между пластинами плоского
конденсатора со скоростью v=10 Mм/c, направленной параллельно пластинам. На сколько приблизится электрон к положительно заряженной
пластине за время движения внутри конденсатора (поле считать однородным), если расстояние d между пластинами равно 16 мм, разность
потенциалов U=30 В и длина l пластин равна 6 см?
2.9. Электрон влетел в плоский конденсатор, имея скорость
ν=10 Mм/c, направленную параллельно пластинам. В момент вылета из
конденсатора направление скорости электрона составляло угол α=35˚ с
первоначальным направлением скорости. Определить разность потенциалов U между пластинами (поле считать однородным), если длина l
пластин равна 10 см и расстояние d между ними равно 2 см.
2.10. Электрон влетел в плоский конденсатор, находясь на одинаковом расстоянии от каждой пластины и имея скорость ν=10 Мм/с, направленную параллельно пластинам, расстояние d между которыми равно
2 см. Длина l каждой пластины равна 10 см. Какую наименьшую разность
потенциалов U нужно приложить к пластинам, чтобы электрон не
вылетел из конденсатора?
Тема 3.3. Электрический ток
Основные формулы
Плотность тока j, средняя скорость vдр упорядоченного движения
(скорость дрейфа) носителей заряда q и их концентрация n связаны
соотношением:
j=qnvдр.
14
Закон Ома в дифференциальной форме:


j  E ,
где σ – удельная проводимость проводника; Е – напряженность
электрического поля.
Удельная электрическая проводимость обратно пропорциональна
удельному сопротивлению (σ=1/ρ) и равна:
nq 2 

,
2mvT
где q и т – заряд и масса носителя заряда; п – концентрация
носителей заряда; λ – средняя длина их свободного пробега; vT – средняя
скорость хаотического (теплового) движения зарядов.
Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме:
w= σE2,
где w - объемная плотность тепловой мощности.
Примеры решения задач
Пример 3. По железному проводнику, диаметр сечения которого
d=0,6 мм, течет ток
I=16 А. Определить сpeднюю скорость
vдр
направленного движения электронов, считая, что концентрация
n
свободных электронов равна концентрации п' атомов проводника.
Решение. В металлическом проводнике носителями заряда являются
свободные электроны. Средняя скорость их направленного (упорядоченного) движения, т.е. скорость дрейфа можно определить по формуле:
vдр =l / t,
(1)
где t – время, в течение которого все свободные электроны, находящиеся в отрезке проводника между
l
сечениями I и II, пройдя через сечение
II (рис. 3.1), перенесут через него заряд
I
Q=eN и создадут ток
S
Q eN
vдр
I 
,
(2)
t
t
I
II
где е – элементарный заряд; N –
Рис. 3.1
число
электронов
в
отрезке
проводника; l – его длина.
Число свободных электронов в отрезке проводника объемом V можно
выразить следующим образом:
N=nV=nlS,
(3)
где S - площадь сечения проводника.
По условию задачи п=п'. Следовательно,
15
NA
N
N 
 A  A ,
(4)
Vмол  

где NA – постоянная Авогадро; Vмол – молярный объем металла; μ –
молярная масса металла; ρ – его плотность.
Подставив последовательно выражения п из формулы (4) в равенство
(3) и N из формулы (3) в равенство (2), получим:
N lSe
I A
.
t
Отсюда найдем длину проводника:
I t
l
.
N A S e
Подставив выражение для l в формулу (1) и выразив площадь S
сечения проводника через диаметр d, найдем искомую среднюю скорость
направленного движения электронов:
4 I
vдр 
.
 d 2 N A e
Произведем вычисления по этой формуле:
n  n' 
vдр
4  16  56  10 3

м / с  4,20 мм / с.
3.14  (0.6  10 3 ) 2  6,02  10 2398  10 91,60  10 19
Задачи
3.1. Сила тока I в металлическом проводнике равна 0,8 А, сечение
S проводника 4 мм2. Принимая, что в каждом кубическом сантиметре
металла содержится
n=2,5 .1022 свободных электронов, определить
среднюю скорость vдр их упорядоченного движения.
3.2. Определить среднюю скорость vдр упорядоченного движения
электронов в медном проводнике при силе тока I=10 А и сечении S
проводника, равном 1 мм2. Принять, что на каждый атом меди приходится
два электрона проводимости.
3.3. Плотность тока j в алюминиевом проводе равна 1 А/мм2.
Найти среднюю скорость vдр упорядоченного движения электрон,
предполагая, что число свободных электронов в 1 см3 алюминия равно
числу атомов.
3.4. Плотность тока в медном проводнике j = 3 А/мм2. Найти
напряженность Е электрического поля в проводнике.
3.5. В медном проводнике длиной
l=2 м и площадью
S
2
поперечного сечения, равной 0,4 мм , идет ток. При этом ежесекундно
выделяется количество теплоты Q=0,35 Дж. Сколько электронов N
проходит за 1 с через поперечное сечение этого проводника?
16
3.6. В медном проводнике объемом V=6 см3 при прохождении по
нему постоянного тока за время t=1 мин выделилось количество теплоты
Q=216 Дж. Вычислить напряженность
Е
электрического поля в
проводнике.
3.7. Металлический проводник движется с ускорением a=100 м/с2.
Используя модель свободных электронов, определить напряженность Е
электрического поля в проводнике.
3.8. Удельная проводимость у металла равна 10 МСм/м. Вычислить
среднюю длину λ свободного пробега электронов в металле, если
концентрация п свободных электронов равна 1028 м-3. Среднюю скорость
vT хаотического движения электронов принять равной 1 Мм/с.
3.9. Исходя из модели свободных электронов, определить число z
соударений, которые испытывает электрон за время t=1 с, находясь в
металле, если концентрация п свободных электронов равна 1029 м-3.
Удельную проводимость σ металла принять равной 10 МСм/м.
3.10. Определить объемную плотность тепловой мощности w в
металлическом проводнике, если плотность тока
j=10 А/мм2.
Напряженность Е электрического поля в проводнике равна 1 мВ/м.
17
Список литературы
3.1. Федеральный компонент государственного стандарта общего
образования.
Часть
II.
Среднее
(полное)
общее
образование./
Министерство образования Российской Федерации. - М. 2004. - 266 с.
3.1.1. Физика. Базовый уровень
3.1.2. Физика. Профильный уровень
3.1.3. Математика. Базовый уровень
3.1.4. Математика. Профильный уровень
3.1.5. Примерная программа основного общего образования по физике.
VII—IX классы
3.1.6. Примерная программа среднего (полного) общего образования по
физике. Базовый уровень. X-XI классы
3.1.7. Примерная программа среднего (полного) общего образования по
физике. Профильный уровень. X-XI классы
3.1.8. Примерная программа среднего (полного) общего образования по
математике. Базовый уровень.
3.2.
Методические
рекомендации
по
преподаванию
физики
в
образовательных учреждениях в связи с переходом на федеральный
базисный учебный план. 2004 г.
3.3. Федеральный перечень учебников, рекомендованных (допущенных)
Министерством образования и науки Российской Федерации к
использованию в образовательном процессе в общеобразовательных
учреждениях, на 2007/2008 учебный год. Утвержден приказом
Минобрнауки России от 14 декабря 2006 г., № 321.
3.4. Мякишев Г.Я., Буховцев Б.Б., Сотский Н.Н. Физика. Учебник для
10 класса общеобразовательных учреждений. Базовый и профильный
уровни. М.: «Просвещение», 2007.
18
3.5.
Мякишев
Г.Я.,
Буховцев
Б.Б.
Учебник
для
11
класса
общеобразовательных учреждений. Базовый и профильный уровни. М.:
«Просвещение», 2007.
3.6. Касьянов В.А. Физика. 10 класс. Учебник для общеобразовательных
учреждений. М.: Дрофа, 2008.
3.7. Касьянов В.А. Физика. 11 класс. Учебник для общеобразовательных
учреждений. М.: Дрофа, 2008.
3.8. Физика: Механика. 10 класс. Профильный уровень / Под ред.
Мякишева. М.: Дрофа, 2008.
3.9. Мякишев Г.Я., Синяков А.З. Физика: Молекулярная физика.
Термодинамика. 10 кл. Профильный уровень. М.: Дрофа, 2008.
3.10. Под ред. Мякишева. Физика: Электродинамика. 10–11 кл. Учебник
для углубленного изучения физики. М.: Дрофа, 2002.
3.11. Мякишев Г.Я., Синяков А.З. Физика: Колебания и волны. 11 кл.
Профильный уровень. М.: Дрофа, 2008.
3.12. Мякишев Г.Я., Синяков А.З. Физика: Оптика. Квантовая физика.
11 кл. Профильный уровень. М.: Дрофа, 2007.
3.13. Кабардин О.Ф., Орлов В.А., Эвенчик Э.Е. и др. Физика: Учебник
для 10 класса школ и классов с углубленным изучением физики (под
ред. Пинского А.А.) Изд. 7-е. М: Просвещение, 2002.
3.14. Глазунов А.Т., Кабардин О.Ф., Малинин А.Н. и др. Физика:
Учебник для 11 класса школ и классов с углубленным изучением
физики (под ред. Пинского А.А.) Изд. 7-е/ 8-е. М.: Просвещение, 2003.
3.15. Громов С.В. Физика: Основы теории относительности и
классической элекродинамики. Учебник для 10 кл. общеобр. учр. М.:
Просвещение, 1997.
3.16. Громов С.В. Физика: Молекулярная физика. Квантовая физика.
Учебник для 11 кл. общеобр. учр. М.: Просвещение, 1999.