Силовые поля

1
Рахштадт Ю.А.
ГЛОССАРИЙ
К УЧЕБНОЙ ОБЩЕУНИВЕРСИТЕТСКОЙ ДИСЦИПЛИНЕ
2
ФИЗИКА
ПОНЯТИЯ, ОПРЕДЕЛЕНИЯ, ФОРМУЛЫ, УРАВНЕНИЯ
РАЗДЕЛ 3. СИЛОВЫЕ ПОЛЯ
3
РАЗДЕЛ 3. СИЛОВЫЕ ПОЛЯ
См. в
Понятие
Ампера сила
магнитная,
действующая на
элемент тока
Бетатрон
Восприимчивость
диэлектрическая
Определение, формула, уравнение
Конспектах
лекций
dFм  I   d , В 
Ускоритель электронов.
Если в пространство между полюсами электромагнита
поместить кольцеобразную вакуумную трубку, в которой
находится термоэмиссионный излучатель электронов
(«электронная пушка»), то излученные электроны будут
двигаться по силовым линиям Е*, с каждым оборотом
набирая скорость.
e - коэффициент пропорциональности удельной
поляризованности (модуля вектора поляризации)
вещества и модуля напряженности эффективного поля:
(семестр 3):
3.1
4.3
1.3
4
Рe 
  Pe i
i
V
 e  0  E .
  1  е
5
Восприимчивость
магнитная
 m - коэффициент пропорциональности удельной
3.4
намагниченности (модуля вектора намагничивания)
вещества и модуля напряженности внешнего магнитного
поля:
 Pm
i
Pm  i
 m  H 0 ,
V
 
  1  m
Вектор поляризации
См. Поляризованность диэлектрика удельная
Ветвь цепи
Участок цепи, где протекает одинаковый ток.
Взаимная
индуктивность
M21 – взаимная индуктивность контуров, равная
4.1
магнитному потоку через контур №2, создаваемому
контуром №1 при величине тока в нем, равной 1 А.
При изменении тока I1 в контуре
№ 1
возникает 4.1

переменное магнитное поле B1 . Переменный магнитный

поток  B , создаваемый полем B1 , пронизывает контур № 2,
и в последнем, в соответствии с законом Фарадея,
возникают ЭДС и ток взаимоиндукции Ii.
Взаимоиндукция
1
2.1
6
Генератор переменного При вращении контура (например, рамки) в магнитном
тока (физический
поле рамку пронизывает переменный магнитный поток и
принцип)
в рамке наводятся:
ЭДС индукции, равная
4.1
i   tB  BS  sin  t  ,
где BS  imax – амплитудное значение ЭДС,
и ток индукции – переменный, синусоидальный:
Ii 
Гиромагнитное
отношение орбитальное
i  BS  sin t .
R
R
Pm
e
g 

.
2m
L
Гиромагнитное
отношение спиновое
gs 
Гистерезис
сегнетоэлектрический
Явление запаздывания (отставания) величины удельной
e
m
3.5
3.5
1.3
поляризованности от модуля эффективного
электрического поля.
Гистерезис
ферромагнитный
Явление запаздывания (отставания) величины удельной
намагниченности от модуля внешнего магнитного поля.
3.4
7
Диамагнетик
Дивергенция вектора E
Дивергенция вектора B
3.4
Вещество, у которого  Pm  0 - в целом в отсутствие
внешнего поля. Во внешнем магнитном поле
появляется индуцированное поле, которое всегда
направлено против внешнего поля. Поле внутри вещества
уменьшается и, следовательно,   1 и m  0 . Уменьшение
поля невелико и  m   109...1010  .
 
Ex E y Ez


x
y
z
1.2
 
Bx By Bz


x
y
z
3.3
divE  E 
divB  B 
Дипольный момент
См. Магнитный дипольный момент
магнитного диполя
Дипольный момент
См. Электрический дипольный момент
электрического диполя
Диэлектрик
Диэлектрики, в молекулах которых центры тяжести
неполярный
положительных зарядов (ядер) и отрицательных зарядов
(электронов) при отсутствии внешнего электрического
поля совпадают.
Диэлектрик полярный
Диэлектрики, в молекулах которых центры тяжести
1.3
1.3
8
положительных зарядов (ядер) и отрицательных зарядов
(электронов) при отсутствии внешнего электрического
поля не совпадают.
Диэлектрики
Вещества, в которых нет свободных зарядов, их
движение возможно только в пределах молекул. В
диэлектриках все заряженные частицы (в том числе и
электроны) могут перемещаться только на расстояния,
сравнимые с размерами атома или молекулы.
Вещества, не способные проводить электрический ток.
1.3
Домены
сегнетоэлектрические
Области спонтанной поляризации в сегнетоэлектриках, в
1.3
каждой из которых электрические дипольные моменты
параллельны друг другу в отсутствие внешнего
магнитного поля.
Домены
ферромагнитные
Емкость
Емкость плоского
конденсатора
Области спонтанной намагниченности, в каждой из
3.4
которых спиновые магнитные моменты параллельны друг
другу в отсутствие внешнего магнитного поля.
См. Электроемкость
1.4
C
0   S
d
1.4
9
Емкость уединенного
проводника (сферы)
Закон Ампера –
магнитное
взаимодействие
параллельных токов
Закон Ампера (закон
полного тока) – теорема
о циркуляции вектора В
Закон Био-СавараЛапласа
C  40  R
1.4
 0 2 I1 I 2
.

4 d
3.1
0 dQ  v, r  0 I  d , r 



,
4
4
r3
r3
 Id sin 
dB  0 
4
r2
3.1
F* 
Здесь F  – магнитная сила, действующая на единицу
длины проводника с током («приведенная сила»),
характеризующая магнитное взаимодействие
параллельных токов
См. Теорема о циркуляции вектора В
dB 
10
Закон Джоуля-Ленца в
дифференциальной
форме
Закон Джоуля-Ленца в
интегральной форме
Закон Кулона


Qуд  j  E    E 2   j 2
2.1
U2
Q  U  I t 
t  I 2  R t
R
2.1
F1э2  k 
Q1  Q2 r12

  r2 r
1.1
электрическая сила, характеризующая электростатическое
взаимодействие неподвижных точечных зарядов (здесь – в
веществе с диэлектрической проницаемостью ε).
Закон Ома в
дифференциальной
форме

E
   E, 


j    grad 
j
2.1
11
Закон Ома в
интегральной форме
Закон Ома в
интегральной форме
для однородного
участка цепи
Закон Ома в
интегральной форме
для неоднородного
участка цепи
Закон сохранения
электрического заряда
I
U
R
2.1
2.1
I
 1  2 
R
2.1
I
 1  2   
R
Могут совершаться только такие превращения, при
которых суммарный алгебраический заряд исходных
частиц равен суммарному заряду продуктов реакции. В
частности, рождение и уничтожение заряженных частиц
может осуществляться только парами.
1.1
12
Закон
электромагнитной
индукции Фарадея
Во всяком замкнутом проводящем контуре L при
изменении магнитного потока через поверхность S,
ограниченную этим контуром, возникают ЭДС  i и ток
индукции I i :
Ii
Законы основные
переменного
электромагнитного
поля – уравнения
Максвелла
4.1
i   tB
 1   Ф В 
 i 
R

R

t 
 B

  E d   t ,

 .  L
B

rotE  E    t .


1  E
1  E
 0  I 

  B d  0 I  2 
2

t
t
L
c

c
0

IV . 

1 E
 0  j  jcм  .
rotB  0 j  2 
c t

4.3

  0  I  I cм  ,


13
Законы основные
статического
электромагнитного
поля – уравнения
Максвелла
I.
II.
Q

  En  dS   ,
0
S

divE  E   .

0
 
 E d  0,
 L
.

 rotE  E   0
 

III.
IV.
 Bn  dS  0,
 
S
divB  В  0.

4.3
 
 B d  0  I ,
 L
.

 rotB  B    0 . j
 

Заряд гравитационный
См. Масса
Заряд электрический
Свойство некоторых элементарных частиц вступать в
1.1
электромагнитное взаимодействие.
Заряд электрический
элементарный
См. Заряда электрического квант.
1.1
14
Заряда электрического
квант
Электрический заряд у тел может изменяться не
1.1
непрерывно, а лишь дискретно, конечными порциями.
Минимальная возможная порция равна элементарному
заряду. Это свойство заряда называют
квантованностью. Квант электрического заряда –
элементарный электрический заряд –
е = 1,6  10–19 Кл.
Квант заряда, т.е. элементарный заряд, представляет
собой естественную единицу заряда.
Индукционного тока
амплитуда
Индукция магнитного
поля
Iimax 
BS 

R
imax
4.1
R
Вектор магнитной индукцией электромагнитного поля B
3.3
в каждой точке пространства (наряду с заданием q и v )
однозначно характеризует то состояние
электромагнитного поля, которое обуславливает
появление магнитной силы Fм .
Индукция магнитного
поля движущегося
точечного заряда
B
k
  c2


Q  v, r   1  2

1  2 sin 2  2  r3
3
3.1
15
Источник поля
электромагнитного
Источником электромагнитного поля является
электрический заряд.
Индукционный ток
См. Ток индукции
Индукция магнитного
0 2 Pm
B


x
поля на оси магнитного
4 r 3
диполя (кругового тока)
0 I
Индукция магнитного
B

  cos  cos .
поля прямого
1
2
4 R
проводника с током
конечной длины


1.1
3.1
3.1
3.1
16
Индукция магнитного
поля прямого
проводника с током
бесконечной длины
Индукция магнитного
поля движущегося
точечного заряда
Индукция магнитного
поля соленоида
Источник тока

2 I
B 0
4 R
 1
B 0 
4 
3.1

Q   v, r   1 2


3.1

3
2
2
1   sin  2  r 3
B = 0·n·I
Устройство, в котором осуществляется непрерывное
3.1
2.1
разделение зарядов, называется источником тока.
Индуктивность
Квантовое орбитальное
число
L – коэффициент пропорциональности между магнитным 4.1
потокосцеплением (магнитным потоком),
пронизывающим проводящий контур, и током
самоиндукции, возникающим в этом контуре.
Индуктивность контура зависит от его формы и размеров,
а также от свойств окружающей среды.
=0,1,2,3,…(n-1), где n – главное квантовое число).
3.5
17
Кирхгофа правило
второе
В любом замкнутом контуре, произвольно выбранном в
2.1
разветвленной электрической цепи, алгебраическая сумма
произведений сил токов I k на сопротивления Rk
соответствующих участков этого контура равна
алгебраической сумме ЭДС i в контуре:
  I k  Rk    i
Кирхгофа правило
первое
n
m
k 1
i 1
Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна
сумме нулю:
2.1
n
 Ik  0
k 1
Конденсатор
Система двух разноименно заряженных проводников.
1.4
Конденсатора обкладка
Каждый проводник в системе двух разноименно
1.4
заряженных проводников, например, в конденсаторе.
Контур электрический
Замкнутый путь вдоль нескольких ветвей электрической
цепи.
1.4
18
Ленца правило
Линия силовая
Индуцированный (индукционный) ток должен иметь 4.1
такое
направление, чтобы создаваемое им магнитное поле

Bi (индуцированное магнитное поле) своим направлением
противодействовало причине его вызывающей, т.е.
изменению магнитного потока.
Силовые поля могут быть представлены с помощью 1.1
линий напряженности – так называемых силовых линий. 3.1
Линии
напряженности
гравитационных
и
электростатических полей являются именно силовыми,
так как касательная к силовой линии в любой точке
совпадает с вектором напряженности поля и с вектором
силы, действующей на пробное тело в данной точке поля.
Линии напряженности вихревых магнитных полей, строго
говоря, силовыми не являются, так как не показывают
направление силы, действующей на элементарный ток
или движущийся заряд, находящиеся в данной точке
поля. Вектор магнитной силы перпендикулярен к вектору
индукции магнитного поля B , который направлен по
касательной к силовым линиям.
19
Магнетики
Вещество, способное намагничиваться (приобретать
3.4
магнитный момент) под действием магнитного поля.
Магнетон Бора
Магнитная
проницаемость
Магнитный диполь
e
 =
B 2m
См. Проницаемость вещества магнитная
3.5
Виток проводника с током (круговой ток) или рамка с
3.2
3.4
током - из-за аналогии картины их магнитных силовых
линий с картиной силовых линий поля электрического
диполя.
Магнитный дипольный
момент
Магнитный момент
Магнитный
орбитальный момент
электрона
Pm  I  S  n
См. Магнитный дипольный момент
Pm  i  S  n 

.
e
pm   r 2 
T

3.2
3.5
20
Магнитный
орбитальный момент
электрона квантование
Магнитный спиновый
момент электрона
e
P g L 

m
2 m
( 1)
e
Pms  gs  Ls   s(s 1)  2  s(s  1)
B
m
Механический
См. Момент импульса электрона орбитальный
орбитальный момент
электрона
Механический
См. Момент импульса электрона спиновый
спиновый момент
электрона
Момент импульса
Le   r  m  v  
электрона орбитальный

L  r mv 
3.5
3.5
3.5
3.5

Момент импульса
L     1
электрона орбитальный
- квантование
Момент импульса
Ls   s  s 1
электрона спиновый
Монополь магнитный
Предположительно существующие элементарные
(монополь Дирака)
частицы – изолированные северный и южный магнитные
3.5
3.5
3.3
21
полюсы как источники расходящихся и сходящихся
магнитных полей. Экспериментально пока не
обнаружены.
Мощность тока
Намагниченность
остаточная
N
A
U I
t
Величина намагниченности кристалла ферромагнетика
2.1
17.3.3.3
при уменьшении напряженности внешнего магнитного
поля до нуля
Напряженность поля
силового
Скрытая силовая характеристика поля, которая
проявляется при внесении в поле пробного тела (массы,
1.1
3.1
заряда). Напряженность поля – векторная величина.
Напряженность поля
электрического
Векторная физическая величина Е  r  , характеризующая
состояние поля в каждой точке пространства.
Вектор напряженности определяет силовое действие
поля на помещенные в него тела:
1.1
Fэ  r   q  E  r 
Величина Е  r  не зависит от заряда пробных тел.
Напряженность поля
электромагнитного
Состояние – напряженность - электромагнитного поля в 1.1
3.1
22
каждой его точке описывается двухвекторной моделью,
4.3
то есть двумя векторами: E и B .
Напряженность
электрического поля
неподвижного
точечного
электрического заряда
Напряженность
кулоновского поля
Напряженность
электрического поля
движущегося точечного
электрического заряда
Eк  k
Q
r

2
r
r
См. Напряженность поля неподвижного точечного
1.1
1.1
электрического заряда

 r
E k
3
r
2
2
  1   sin   2  r 2
Q  1  2
1.1
23
Напряженность
электрического поля
электрического диполя
Напряженность поля диполя в точке, лежащей на
серединном перпендикуляре к плечу диполя
E k
Pe
3
r ( )
1.2

;
напряженность поля в точке, лежащей на оси диполя
E k
Напряженность
электрического поля
равномерно заряженной
нити конечной длины
Напряженность
электрического поля
равномерно заряженной
нити бесконечной
длины
Напряженность
электрического поля
равномерно заряженной
плоскости
2 Pe
r3
.
Ex  k     sin2 sin1  .
R
Ex  k  2 .
R
E

20
1.2
1.2
1.2
24
Напряженность

0, если r  R,



электрического поля
E Q
, если
r  R. 
равномерно заряженной
 4 r 2

0


сферы
Напряженность
См. Напряженность электрического поля равномерно
электрического поля
заряженной сферы
равномерно
заряженного
проводящего шара
Напряженность

Q

r
,
если
r

R
,

 3  
электрического поля
0


E

равномерно
 Q , если

r

R
.
заряженного
 40 r 2


непроводящего шара
Напряжения падение
Величина, равная работе электростатической и сторонних
сил по переносу единичного положительного заряда из
точки 1 в точку 2 - падение напряжения или напряжение
на участке 1-2:
U12   1  2  
1.2
1.2
1.2
2.1

Напряжение
См. Напряжения падение
Неоднородный участок
электрической цепи
Участок цепи, в котором присутствует ЭДС.
2.1
25
 
Намагниченность
удельная (вектор
намагничивания)
Однородный участок
электрической цепи
3.4
 Pm
i
Pm  i
 m  H 0
V
Участок цепи, где на носители зарядов не действуют 2.1
сторонние силы.
Парамагнетик
Вещества, у которых  Pm  0 - в целом в отсутствие
внешнего поля.
При этом внутреннее магнитное поле направлено вдоль
внешнего магнитного поля. Магнитная восприимчивость
в этом случае невелика   m  109...1010  и положительна,
  1.
Поле является переносчиком взаимодействия тел. Поле
является такой же составной частью любого
макроскопического тела, как и элементарные частицы,
образующие атомы этого тела. Поле - некий
материальный объект, непрерывно заполняющий все
пространство рассматриваемой области.
Поле
3.4
1.1
3.1
26
Поле векторное
Физические величины, характеризующие поле, должны
быть непрерывными функциями координат. Тогда,
сопоставляя каждой геометрической точке пространства
определенное значение соответствующей функции,
получаем искомую модель поля.
Если же функция векторная, то это значит, что каждой
1.1
3.1
4.1
точке пространства соответствует теперь не одно число,
как в скалярном поле, а тройка чисел.
Поле вихревое
Поле, ротор вектора напряженности которого не равен
нулю. Вихревое поле характеризуется замкнутыми
силовыми линиями.
Поле кулоновское
См. Электрическое поле неподвижных зарядов.
3.1
4.3
27
Поле
магнитостатическое
Магнитное поле постоянных токов. Магнитное поле
Поле неоднородное
В неоднородных полях напряженность зависит от
3.1
зарядов, движущихся равномерно.
величины и направления радиус-вектора, проведенного от
3.1
4.3
источника поля в исследуемую точку. Силовые линии
неоднородных полей, в частности, могут быть
расходящимися или сходящимися, а также вихревыми.
Поле однородное
Поле называется однородным, если его напряженность во
1.1
всех точках одинакова. Силовые линии такого поля
параллельны друг другу и равномерно распределены в
пространстве.
Поле потенциальное
Поле, в котором работа сил поля по замкнутому пути
равна нулю.
Поле скалярное
Физические величины, характеризующие поле, должны
быть непрерывными функциями координат. Тогда,
сопоставляя каждой геометрической точке пространства
определенное значение соответствующей функции,
получаем искомую модель поля.
1.1
28
Если функция, о которой шла речь, есть скаляр, то такое
поле называется скалярным.
Поле силовое
фундаментальное
Область пространства, в каждой точке которой задана
одна из четырех, известных в настоящее время,
1.1
3.1
фундаментальных сил.
Поле электрическое
вихревое
Поле, возникающее при изменении магнитного потока
электрическое поле является не электростатическим, а
вихревым – циркуляция вектора его напряженности
отлична от нуля:
E d
*

L
rotE*  
Поле
электростатическое
Поля физические
4.3
 B
.
t
B
.
t
Электрическое поле неподвижных зарядов.
1.1
Физические системы, обладающие бесконечно большим
1.1
3.1
4.3
числом степеней свободы. Относящиеся к такой системе
физические величины не локализованы на каких-либо
материальных частицах с конечным числом степеней
29
свободы, а непрерывно распределены по некоторой
области пространства.
Поляризация
индуцированная
Поляризация неполярного диэлектрика: наводится
(индуцируется) дипольный момент, то есть молекула
становится диполем.
1.3
30
Поляризация
ориентационная
Поляризация полярного диэлектрика: полярные
1.3
молекулы (электрические диполи) ориентируются по
внешнему электрическому полю.
Поляризованность
диэлектрика удельная
Поляризованность
остаточная
Рe 
  Pe i
i
V
1.3
 e  0  Eэфф
Величина поляризованности кристалла сегнетоэлектрика
при уменьшении напряженности эффективного
электрического поля до нуля.
1.3
31
Потенциал поля
электрического
Скрытая энергетическая характеристика электрического
1.1
поля, которая проявляется при внесении в поле пробного
заряда и зависит от источника поля и от расстояния от него
до точки в поле. Потенциал – скалярная величина.
Потенциал
электрический
Потенциальная энергия
электрического
взаимодействия
См. Потенциал поля электрического
1.1
Скалярная характеристика взаимодействия в
1.1
электрическом поле, величина которой может быть
получена на основе взаимосвязи силы и потенциальной
энергии:
F  gradU
Поток вектора B


 B   B, dS   Bn dS
S
Поток вектора E
1.2
S


 E   E, dS   En dS
1.2
S
Поток магнитный
Потокосцепление
Правило Ленца
Правило Кирхгофа
См. Поток вектора B
В = N·В
См. Ленца правило.
См. Кирхгофа правило второе
3.3
4.1
32
второе
Правило Кирхгофа
первое
Принцип суперпозиции
См. Кирхгофа правило первое
Электромагнитное поле произвольной системы зарядов
есть результат сложения полей, которые создавались бы
каждым из элементарных зарядов этой системы в
отсутствие остальных. При этом компоненты
результирующего поля находятся раздельным векторным
сложением электрических и магнитных компонент
исходных элементарных полей:
E   Ei , B   Bi или
i
1.1
3.1
i
E   dE , B   dB
Проводники
Вещества, в которых свободные заряды могут
2.2
передвигаться под действием сколь угодно малой силы
(электроны в металле).
Проницаемость
диэлектрическая
Отношение модуля напряженности внешнего поля к
модулю напряженности результирующего
(эффективного) поля:
E

 0
.
E
эфф 

Величина диэлектрической проницаемости ε  1 .
1.3
33
Проницаемость
вещества магнитная
Безразмерная физическая величина  , называемая
магнитной проницаемостью вещества, вводится для
макроскопической характеристики действия магнитного
поля B на вещество.
Поле Bэфф в веществе есть сумма внешнего поля B0 и
внутреннего Bвнутр , вызванного магнитными моментами
атомов:
3.4
Bэфф  B0  Bвнутр    B0 ,
где   0 μ=1 для вакуума  .
В отличие от диэлектрической проницаемости 
магнитная проницаемость  может быть больше и
меньше единицы.
Работа по переносу
заряда
Работа по переносу заряда из точки 1 проводника на
1.1
концах которого создана разность потенциалов ( 2  1 ), в
точку 2:

A12   1  2   q   q
Работа тока
A  U  q  U  I t
2.1
34
Ротор вектора B
Ротор вектора E
Самоиндукция
Сегнетоэлектрики
i

rotB  B  
x
Bx
j

y
By
k

z
Bz
3.3
i

rotЕ  Е  
x
Ex
j

y
Ey
k

z
Ez
3.3
Возникновение ЭДС и ток индукции в проводящем
контуре, в котором уже течёт первичный переменный во
времени ток I.
Класс полярных диэлектриков, в которых в отсутствие
внешнего электрического поля существуют области
спонтанной поляризации, называемые доменами, и
которые проявляют гистерезисные свойства.
4.1
1.3
35
Сила коэрцитивная в
сегнетоэлектриках
Величина электрического поля обратного знака, которое
1.3
надо приложить, чтобы поляризованность
сегнетоэлектрика стала равной нулю.
Сила коэрцитивная в
ферромагнетиках
Величина внешнего магнитного поля обратного знака,
которое надо приложить, чтобы намагниченность
ферромагнетика стала равной нулю.
Сила кулоновская
См. Сила электрическая
3.4
36
Сила магнитная
Сила Fм , действующая только на движущийся
электрический заряд, пропорциональная величине заряда
q и скорости его движения, а также перпендикулярная
вектору этой скорости:
Fм  q   v  B  .
Сила магнитная
приведенная
Сила электрическая
См. Закон Ампера – магнитное взаимодействие
параллельных токов
Сила, действующая на неподвижный электрический заряд 1.1
в электромагнитном поле. Электрическая сила,
действующая на неподвижный заряд, зависит только от
величины заряда и его местоположения в поле, причем
всегда:
Fэ  r  ~ Q
Электрическая сила, действующая, например, со стороны
заряда Q1 на заряд Q2, равна
Fэ12  Q2  E1  Q2  k 
Q1 r

r2 r
3.1
37
Сила электромагнитная
Лоренца
Электрическая и магнитная силы составляют полную
силу, действующую на заряд в произвольном
электромагнитное поле:
1.1
3.1
3.6
Fэм  q  E  q   v  B 
Силы сторонние
Силы, под действием которых происходит движение
2.1
электрических зарядов внутри источника тока в
направлении против действия электростатических сил.
Спиновое квантовое
число
Сопротивление
электрическое
Теорема Гаусса
Для электрона s=1/2
3.5
R  
L
S
2.1
2.2
Q

  En  dS   ,
0
S

divE  E   .

0
1.2
 B d  0  I ,
 L
.

 rotB  B    0 . j
 

3.3
 
Теорема о циркуляции
вектора В
38
Ток индукции
Токи Фуко
Трансформатор
(физический принцип)
Ii 
i  1    Ф В 
R

R 

t 
4.1
Вихревые токи, возникающие под действием вихревого
4.1
индукционного поля в массивной металлической
пластинке, помещенной между полюсами электромагнита
перпендикулярно к ним. Поскольку силовые линии Е*
представляют собой окружности, таковы же будут линии
тока.
Переменное магнитное поле тока в первой (первичной) 4.1
обмотке трансформатора вызывает появление ЭДС
взаимной индукции во второй обмотке. Магнитное поле
первичной обмотки практически полностью локализовано
в сердечнике, играющем роль магнитной цепи, для
увеличения потока взаимной индукции этих обмоток и их
взаимной индуктивности.
39
Узел цепи
Точка, где сходятся более, чем две ветви электрической
2.1
цепи.
Ферромагнетик
Ферроэлектрики
Характеристики
электромагнитного
поля –
дифференциальные
Вещества, в которых при отсутствии внешнего
магнитного поля существуют магнитные домены —
области спонтанной намагниченности и которые
проявляют гистерезисные свойства.
См. Сегнетоэлектрики
3.4
Дивергенция:
1.2
3.3
 
Ex E y Ez


x
y
z
 
Bx By Bz
;


x
y
z
divE  E 
divB  B 
ротор:
i

rotЕ  Е  
x
Ex
j

y
Ey
k

z
Ez
40
i

rotB  B  
x
Bx
Характеристики
электромагнитного
поля – интегральные

j

y
By
k

z
Bz

 E   E, dS   En dS
Поток:
S

1.2
3.3

 B   B, dS   Bn dS ;
S
S
циркуляция:

CE   Ed
L

Циркуляция вектора E

CE   Ed
L
 E d
L
,
,
L
CB   Bd
L
 E d
B d
L
1.2
3.3
41
Циркуляция вектора B

CB   Bd
L
ЭДС
ЭДС индукции
ЭДС индукции
амплитуда
ЭДС самоиндукции
Экстраток замыкания
B d
L
ЭДС (электродвижущая сила) – есть работа сторонних сил 2.1
по перемещению единичного заряда по замкнутому
контуру
ЭДС, возникающая во всяком замкнутом проводящем
4.1
контуре L при изменении магнитного потока через
поверхность S, ограниченную этим контуром:
i   tB
BS  imax
i   L  It
4.1
Ток индукции, возникающий при замыкании цепи
4.1
I
Экстраток размыкания
4.1

R

 t
 1  e L
R 





Ток индукции, возникающий при размыкании цепи
 Rt
I  I0  e L
4.1
42
Электрический диполь
Электрический
дипольный момент
Электрический момент
Электрический ток величина
Система двух равных по модулю и противоположных по 1.2
знаку зарядов. Расстояние между зарядами
называется
плечом диполя.
Pe  q 
1.2
См. Электрический дипольный момент
Величина тока I равна отношению заряда dq,
переносимого через рассматриваемую поверхность S за
малый промежуток времени dt, к величине этого
промежутка:
I
dq
dt
Величина постоянного тока
I
q
t
2.1
43
Электрический ток –
плотность
Вектор плотности электрического тока j совпадает по 2.1
направлению с движением положительно заряженных
частиц — носителей заряда и по модулю равен
отношению силы тока dl сквозь малый элемент
поверхности, нормальный к направлению движения
заряженных частиц, к площади dS этого элемента:
j
Электрический ток понятие
dI
dS 
Направленное движение электрических зарядов в
проводнике (ток проводимости).
2.1
44
Электродвижущая сила
(ЭДС)
Работа, которую совершают сторонние силы по перемещению единичного положительного заряда на всем
участке их действия. В общем случае
A
2.1
  Fстор  d ,
L
 
L



Eстор  d 


Электроемкость
Величина электроемкости численно равна заряду,
1.4
сообщение которого проводнику повышает его потенциал
на единицу:
Q = С· U
Электросопротивление
См. Сопротивление электрическое