38 9. Динамическое поле покоя

38
9. Динамическое поле покоя-движения и законы Ома. Параметры
неравномерного кругового движения
В равномерном круговом покое-движении потенциальное ускорение вращающейся
точкой с кинетическим периодом T определяет качественное изменение потенциальной
скорости, т.е. потенциальное ускорение в равномерном покое-движении относится к классу
качественных параметров покоя-движения и его полное имя - качественное
(квалитативное) потенциальное центростремительное ускорение поля покоя-движения.
Качественное изменение потенциальной скорости за кинетический период T ,
определяемое потенциальным ускорением, представляется окружностью потенциальной
скорости:
∆υ p = wpT = −
υ2 T = 2π (−iυ ) = 2πυ p ,
a
(9.1)
что означает поворот скорости на угол в 2π радиан с образованием потенциальной
окружности.
Кинетическое поперечное центробежное ускорение в равномерном покое-движении
также качественное ускорение; за кинетический период качественное изменение
кинетической скорости представляется кинетической окружностью скорости:
υ
∆υ k = w k T = −i T = 2πυ = 2πυ k .
a
2
(9.1а)
Если же рассматривать эти изменения в течение потенциального периода, будем
иметь:
∆υ p = wpT = −2πυ ,
∆υ k = w k T = −2π iυ .
(9.1b)
Определим изменение за кинетический период потенциально-кинетического заряда:
T
ˆ = IT
ˆ − iω qT
ˆ = 2π qˆ .
Qˆ = ∆qˆ = ∫ Idt
(9.2)
0
И здесь мы видим зарядовую окружность Q̂ , которая представляет собой меру всего
кругового движения-покоя, тогда как заряд q̂ относится лишь к самой движущейся точке, а
не процессу в целом.
Во всех приведенных формулах фигурирует окружность, выражающая меры за
период, которые повторяют изменение потенциального и кинетического радиусов за
кинетический период:
∆a p = υ pT = 2π a ,
∆ak = υ k T = 2π ai .
(9.3)
Если же изменения относить к потенциальному периоду Т, тогда имеем
∆a p = υ pT = −2π ai ,
∆ak = υ k T = 2π a .
(9.3а)
Введем теперь динамическую емкость окружности, представляющую иное выражение
ее длины, согласно выражению:
39
C = 2π aiε 0 = ε 0C 0 ,
где
(9.4)
C 0 = aT = 2π ai - кинематическая емкость окружности.
Отношение зарядовой окружности Q̂ к динамической емкости определяет круговое
"напряжение" покоя-движения:
Qˆ
Uˆ = .
(9.5)
Cˆ
Если ввести понятие динамического сопротивления на окружности согласно
равенству:
1
R=
,
(9.6)
ε 0υ
то можно записать закон Ома для кругового покоя-движения
Uˆ
Iˆ = ,
R
С другой стороны
или Uˆ = RIˆ .
dIˆ
= −iω Iˆ , поэтому уравнение (9.7) записывается еще и так:
dt
dIˆ
Uˆ = − L ,
dt
(9.7)
(9.8)
где
L =
1
iωε 0υ
(9.9)
- индуктивность кругового движения по окружности.
Индуктивность и емкость определяют круговую частоту и период покоя-движения на
окружности:
1
.
, T = 2π CL
(9.10)
ω=
CL
Итак, мы в круговом покое-движении имеем три формы потенциально-кинетического
закона Ома:
Qˆ
dIˆ
Uˆ = RIˆ = = − L .
(9.11)
dt
Cˆ
Обрисовав достаточно подробно равномерное движение по окружности, заметим, что
оно характеризуется только качественными параметрами покоя-движения, тогда как в
неравномерном покое-движении появляются количественные параметры покоя-движения.
Движение по окружности характеризуется также кинематическим вектором
"напряженности" Eˆ = υˆ и динамическим вектором смещения D̂ = ε 0ε E .
Неравномерное перемещение, как и равномерное
перемещение, выражаем
состоянием тесной связи массы и пространства:
ˆ = maˆ = ma
ˆ = Sˆ p + Sˆk ,
Sˆ = mΨ
(9.11)
40
где потенциально-кинетический радиус положения материальной точки и потенциальнокинетическая масса имеют подобную структуру:
aˆ = (a + ia )e − iϕ = aˆ p + aˆk = aˆm e − iϕ ,
(9.11а)
mˆ = (m + im)e − iϕ = mˆ p + mˆ k = mˆ m e − iϕ ,
(9.11b)
причем ϕ - угловое перемещение.
В равномерном и неравномерном покое-движении потенциально-кинетический
импульс имеет одинаковую форму, но структура кинемы, естественно, усложняется:
d 2 Sˆ
d 2 aˆ
Fˆ = 2 = m 2 = mwˆ = −maˆ (ω 2 + iε ) = Fˆql + Fˆqt ,
dt
dt
(9.12)
dq p
Fˆql = mwˆ ql = − maˆω 2 =
aˆ = I p aˆ
dt
(9.12а)
где
- качественная (квалитативная) продольно-поперечная составляющая кинемы, описывающая
лишь качественный обмен покоем-движением, тогда как количественная (квантитативная)
продольно-поперечная составляющая кинемы выражает количественный обмен покоемдвижением:
ˆε.
Fˆqt = mwˆ qt = − mai
(9.12b)
В подвижном базисе имеем
dq p
Fˆql = mwˆ ql = − m(a + ia )ω 2 =
(a + ia ) = I p (a + ia) ,
dt
(9.13)
Fˆqt = mwˆ qt = −m(a + ia )iε = ma (ε − iε ) .
(9.13а)
С другой стороны кинема, как потенциально-кинетический параметр,
потенциальной и кинетической кинем, и в подвижном базисе имеет вид:
есть синтез
Fˆ = mwˆ = Fp + Fk ,
(9.14)
Fp = mwp = ma (−ω 2 + ε ) ,
(9.14а)
Fk = mw k = ma (−iω 2 − iε ) .
(9.14b)
где
Потенциально-кинетическая
кинема
определяет
центростремительно-центробежный момент кинемы:
потенциально-кинетический
ˆ = J εˆ = Mˆ + Mˆ ,
Mˆ = Fa
k
p
(9.15)
где J = ma 2 - момент инерции материальной точки массой m.
В подвижном базисе потенциальный момент имеет вид:
M p = Fp a = J ε p = J (−ω 2 + ε ) = J (−ω 2 ) + J ε ,
(9.16)
41
где
M pql = − J ω 2 = mυ 2p
(9.16а)
- квалитативный потенциальный момент;
M pqt = J ε
(9.16b)
- квантитативный потенциальный центростремительный момент.
Подобна структура кинетического момента:
M k = Fk a = J εk = Ji (−ω 2 − ε ) ,
(9.17)
M kql = − Jiω 2
(9.17а)
где
- квалитативный кинетический тангенциальный центробежный момент;
M kqt = Jiε
(9.17b)
- квантитативный кинетический момент.
Таким образом, мы видим насколько богаче язык диалектики и насколько приземист
язык метафизической механики, которому в микромире делать нечего с ее средневековым
мышлением, хотя поклонников такого мышления в науке немало. Механическое и
квантовомеханическое мышление основано на философии комплексов ощущений Маха и
свободной игры Эйнштейна по методу проб и ошибок Поппера, который так до конца своей
жизни НЕДОпопПЕР диалектических азов философии.
Изложенный
материал
проливает
дополнительный
свет
диалектической
теоретической философии на электродинамику субатомного физического поля.