Происхождение потенциала сильного и слабого взаимодействия
реклама
Происхождение потенциала сильного и слабого взаимодействия Е.Г. Якубовский. e-mail yakubovski@rambler.ru Элементарные частицы это сгустки частиц вакуума. Причем плотность частиц вакуума в атоме и ядре атома повышена по сравнению с плотностью частиц вакуума в свободном пространстве. Частицы вакуума являются диполями. В очень плотном ядре атома частицы вакуума находятся очень близко, поэтому потенциал дипольного взаимодействия на характерном расстоянии огромен. Взаимодействие между диполями и элементарными частицами на характерном расстоянии слабее, и в ядре атома в 0.0002 раза слабее электромагнитного взаимодействия на том же расстоянии. Энергия взаимодействия двух диполей с безразмерными переменными равна см. [1] U =− e 2lγ (rkp , d p )(rkp , d k ) mγ c 2 rA2 rkp3 =− rγ2 (rkp , d p )(rkp , d k ) rA2 rkp3 . Где rγ радиус образующей частиц вакуума см. [1], rA характерный размер системы. Но расстояние между частицами в ядре атома мало, поэтому потенциал огромен. n= Т.е. расстояние характерным mp = 938 ⋅ 10 −27+57+13⋅3 = 10 72 / cm 3 . 3 mγ ratom между размером частицами вакуума взаимодействия. коэффициент у потенциала равен rγ2d rA2 10 −24 cm , При этом что является безразмерный = 1018 , rγd = 3.14 ⋅ 10 −15 cm . Безразмерный потенциал электромагнитного взаимодействия равен в свободном пространстве U =− rγ2 rA2 (rkp , d p )(rkp , d k ) rkp3 =− (rkp , d p )(rkp , d k ) rkp3 . В случае свободного пространства взаимодействие между частицами вакуума rA = rγ , т.е. характерный размер для взаимодействия частиц вакуума равен образующей частицы вакуума. При этом выскажем предположение, что силы слабого взаимодействия, это силы между элементарной частицей и частицей вакуума. Тогда безразмерный потенциал слабого взаимодействия равен U =− rγ2 (rkp , d) rA2 rkp3 / 2 . e2 Где rA = re = в случае взаимодействия между электроном и частицей me c 2 вакуума характерный размер это радиус электрона. Величина me , это масса электрона. Тогда имеем 3.14 ⋅ 10 −15 2 =( ) = 1.2 ⋅ 10 −4 . Т.е. правильное 2 −13 rA 2.84 ⋅ 10 rγ2d значение потенциала слабого взаимодействия. Литература 1. Якубовский Е.Г. ЧАСТИЦЫ ВАКУУМА, ОПИСЫВАЮЩИЕ СВОЙСТВА ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ И ПОЛЯ Реферативный журнал «Научное обозрение» 2016,т.2, стр.58-80, http://sciencereview.ru/abstract/pdf/2016/2/662.pdf
