– магнитные материалы с округлой предельной статической

– магнитные материалы с округлой предельной статической
петлей гистерезиса с коэффициентом прямоугольности 0,4 < k < 0,7;
– магнитные материалы с линейными свойствами, у которых
зависимость B(H) практически линейна.
Магнитотвердые материалы используются для изготовления
постоянных магнитов, которые трудно размагнитить после выключения намагничивающего тока. Это – сплавы железа, никеля, алюминия, кобальта, магнитотвердые ферриты.
Магнитопроводы из ферромагнитных материалов с прямоугольным предельным статическим циклом гистерезиса применяются
в устройствах автоматики. Ферромагнитные материалы с округлой
петлей гистерезиса используются для изготовления магнитопроводов
электрических машин и аппаратов.
Из ферромагнитных материалов с линейными свойствами изготовляют участки магнитопроводов для катушек индуктивности колебательных контуров, применяющихся в радиотехнике и средствах
связи.
9.1.3. Способы воздействия магнитного поля
О наличии магнитного поля судят по его воздействию на помещенное в него тело. Различают индукционное и электромеханическое
(силовое) действие магнитного поля.
Индукционное воздействие магнитного поля заключается в следующем: если проводящий контур поместить в переменное магнитное поле, пронизывающее этот контур, то в контуре возникает ЭДС,
если же этот контур замкнут, то в нем появляется ток.
Явление возникновения тока в проводящем контуре, пронизываемом переменным магнитным потоком, называется электромагнитной индукцией. Это явление описывается законом Фарадея, который формулируется так: при пересечении проводящего контура, изменяющимся во времени магнитным потоком, в нем возникает ЭДС
индукции, пропорциональная скорости изменения магнитного потока
через площадь, ограниченную этим контуром
e
dФ
.
dt
111
Знак «–» в этой формуле означает, что индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей (правило Ленца).
Если контур состоит из w одинаковых витков, т. е. представляет собой соленоид, ЭДС индукции будет
e  w
dФ
.
dt
Если применить закон Фарадея к контуру, пронизанному собственным переменным магнитным потоком, то в нем возникает ЭДС
самоиндукции.
Так как напряженность магнитного поля H прямо пропорциональна намагничивающему току, то магнитный поток Ф также пропорционален току, т. е. Ф = LI, где L – величина постоянная для данного контура, которая называется коэффициентом самоиндукции или
индуктивностью. Тогда ЭДС самоиндукции
eL1   L
di
.
dt
Если имеем два контура, то ЭДС, возникающая во втором контуре, пронизанном переменным магнитным потоком, создаваемым
током первого контура, называется ЭДС взаимоиндукции
eL2   L21
di1
,
dt
где L21 – коэффициент взаимной индукции первого и второго контура.
Запасенная при изменении тока энергия магнитного поля будет
L I LI 2
Wм 

,
2
2
w
где L   Ф к – потокосцепление.
к 1
На индукционном действии магнитного поля основана работа
таких электромагнитных устройств, как трансформаторы, электриче-
112